Любая масса

Cтраница 2

Схематическое изображение ячейки ультрацентрифуги и ее положения относительно оси вращения. Поперечное сечение, перпендикулярное г, изогнуто и имеет площадь rdQ. Дно ячейки в действительности является плоским, но может быть сделано изогнутым с помощью капли тяжелого масла или. [16]

Центробежная сила, действующая на любую массу т на расстоянии г от центра вращения, зависит от скорости вращения. [17]

Ударяемая неподвижная деталь может иметь любую массу; при недостаточности массы детали ее укладывают на массивное основание, - увеличение массы ударяемой детали улучшает использование энергии взрыва. [18]

Исходя из того факта, что любая масса газа сжимается, если ее потенциальная энергия значительно превосходит кинетическую энергию, мы пришли к выводу, что любая достаточно большая масса газа, однородная по температуре и плотности, является гравитационно неустойчивой. Различные части этой массы начнут независимо друг от друга сжиматься, образуя большие скопления, если ее потенциальная энергия превосходит удвоенную внутреннюю кинетическую энергию. [19]

Эти формулы позволяют рассмотреть движение шаров любой массы и в любом направлении вдоль оси ох. [20]

Это есть обобщенное уравнение Клапейрона-Менделеева для любой массы газа. [21]

В общем случае открытая система состоит из любых масс компонентов и имеет любую переменную массу непрерывно изменяющегося состава. [22]

Теплотворная способность топлива может быть определена для любой массы топлива: рабочей, сухой, горючей или органической. [23]

Соотношения неопределенностей, строго говоря, справедливы для любых масс, в том числе и для макроскопических тел. Однако ограничения для возможности применения понятий координаты и импульса в их классическом смысле, связанные с соотношениями неопределенности, проявляются лишь в тех случаях, когда существенную роль играет двойственная, корпускулярно-волновая природа изучаемых объектов. [24]

Изображение термодинамического процесса в координатах р - V и определение работы L 2. [25]

Уравнение (1.6) определяет работу изменения объема для тела любой массы. [26]

Принципиально говоря, соотношения неопределенности должны иметь место для любых масс, в том числе и макроскопических, так как можно доказать, что классическая механика является предельным случаем механики квантовой. Поясним это двумя примерами. Если речь идет о теле с массой т, равной 1 г, то очевидно, что вполне удовлетворительна точность определения положения центра тяжести, при которой Дх не будет превышать 10 - 4 см 1 мкм. [27]

Параметры е, р и k для основных легирующих элементов в Si и Ge. [28]

Основным преимуществом этого метода является возможность расчета параметров распределения ионов любых масс при любых характеристиках мишени, в то время как анализ, проведенный ранее, позволяет построить профиль распределения только в том случае, если он описывается функцией Гаусса. [29]

Тот факт, что в рассматриваемом решении коллапс возникает при любой массе шара - естественное следствие пренебрежения давлением. [30]

Страницы: 1 2 3 4