Пробная масса

Cтраница 3

Метод двух пусков с перестановкой пробной массы под углом 180 состоит в определении углов сдвига фаз хд и а2 по сравнению о начальным пуском. Первое положение пробной массы расположено под углом а к положению бьющей точки. На окружности G центром О ( риа, 21, о) отмечают положения пробной массы mal и т 2, бьющих точек А0, Аг и Ла, еоответствующих колебаниям при начальном и пробных пусках, и проводят прямые ОЛв, OAlt ОАг. Затем подбирают секущую агаг гак, чтобы она разделилаеь прямой ОАй пополам. Отрезки atftl и аааг соответствуют векторам пробных масс, а Оаа - вектору, дисбаланса. [31]

Число точек при обходе плоскости коррекции может быть любым, чем их больше, тем точнее будет определен вектор тур, но придется делать больше пусков. Не следует принимать число пусков с пробной массой меньше шести. [32]

Сила, отнесенная к единице гравитационной массы, помещенной в какую-либо точку поля, называется напряженностью поля тяготения в данной точке. Очевидно, эта напряженность равна ускорению такой пробной массы. [33]

Ньютона, р - плотность массы источников ноля. Второй закон Ньютона дает тогда уравнения движения пробной массы. Ньютона приводит к ряду задач, в частности, баллистики и небесной механики. Она по сей день остается достаточно точной для описания практически всей небесной механики. [34]

Балансировка ротора методом трех пусков и ему подобные требуют большого количества пробных испытаний ( пусков), что для двигателей большой мощности является нежелательным, требует много времени. Кроме того, при значительной вибрации неудачная установка пробной массы может привести к аварии. [35]

Однако неизбежные погрешности при измерении виброперемещений и при установке корректирующих масс, а также наличие в некоторых случаях нелинейных соотношений между дисбалансом и виброперемещением иногда приводят к тому, что при пуске с требуемой корректирующей массой виброперемещение хотя и уменьшается, но еще превышает допустимую норму. В этом случае для продолжения балансировки нет необходимости повторять полный цикл, делая пуск с пробной массой, а следует по уже проведенным при балансироЬке пускам определить комплексы чувствительности для данной машины, затем по формуле ( 4 - 8) рассчитать требуемую корректирующую массу, которую надо добавить к ранее установленной. [36]

Метод одновременного измерения амплитуд фаз вибраций требует двух пусков: с начальным дисбалансом и с пробном массой тп, во время которых измеряют амплитуды А0, Ап и относительное изменение угла сдвига фазы колебаний а. Корректирующая масса / як тпАа / А01, а угол Р между векторами Л0 и А определяет место ее установки относительно пробной массы. [37]

Для приведенных к поверхности ротора сил ( рис. 12) это означает, что GHcosa FT ( где С - неуравновешенный груз, Fr - эквивалентная сила сопротивления, a - угол дисбаланса относительно горизонтальной плоскости для данного положения ротора. Ротор устанавливают так, что прямая 1 - 7 принимает горизонтальное положение ( рис. 12, а) и на ленту вешают такую пробную массу mnl, чтобы ротор начал движение. [38]

Описанные методы позволяют измерять ускорение, давление и силу. Акселерометры 1 содержат в себе тензодатчик, связанный с массивным пробником, или датчик емкостного типа, которые реагируют на изменение в положении этой пробной массы. В акселерометрах, которые измеряют непосредственно перемещение пробной массы для получения выходного сигнала, приходится демпфировать систему для предотвращения колебаний. В некоторых системах используют обратную связь, препятствующую массе перемещаться относительно тела акселерометра, В этом случае выходной сигнал акселерометра будет соответствовать величине силы, возникающей в петле обратной связи. [39]

В современной физике механизм гравитационного взаимодействия представляется следующим образом. Каждое тело массой М создает вокруг себя поле; если же в некоторую точку этого поля поместить пробное тело массой т, то поле действует на пробную массу с некоторой силой F, зависящей от свойств поля в этой точке и от величины массы пробного тела. [40]

В современной физике механизм гравитационного, взаимодействия представляется следующим образом. Каждое тело массой М создает вокруг себя поле; если же в некоторую точку этого поля поместить пробное тело массой т, то поле будет действовать на пробную массу с силой F, зависящей от свойств поля в этой точке и от величины массы пробного тела. [41]

Схема и номограмма для определения корректирующей массы с помощью пробной массы. [42]

Из рис. 10, б следует тиг sin ф тлг cos q, откуда тк тн т ctg q, где тй - неуравновешенная масса, ф - угол поворота ротора при установке пробной массы. На рис. 10, в дана номограмма для определения тк. [43]

Любая масса М создает вокруг себя поле. В какую бы точку поля мы не вносили пробную ( точечную) массу т, везде мы обнаружим действие некоей силы, направленное в сторону массы, создающей это поле. И наоборот, если на пробную массу, помещенную в любую точку пространства, действует сила, мы заключаем, что пробное тело находится в силовом поле тяготения. [44]

Зависимость коэффициента нагрузки. [45]

Страницы: 1 2 3 4