Малая масса - электрон
Cтраница 1
Малая масса электронов в электронном пучке обеспечивает малую инерционность электронно-лучевой трубки: электронный пучок практически мгновенно реагирует на изменения напряжений на управляющих пластинах. На этом основано применение электронно-лучевой трубки в электронном осциллографе - приборе, который применяется для изучения периодически изменяющихся напряжений. [1]
 |
Зависимости средней скорости движения ve ( 1, подвижности Ке ( 2 и средней энергии электронов We ( 3 в воздухе от отношения Elp при г20 С ( подвижность при р760 мм. рт. ст. [2] |
Благодаря малой массе электронов ( 9 1 10 - 28 г) по сравнению с массой молекул газа ( для молекулы кислорода она равна 5 35 - 10 - 23 г) электрон при столкновении с молекулами передает последним лишь небольшую долю своей кинетической энергии. [3]
 |
Схема опыта Розерфорда.| Схема взаимодействия а-частиц с положительно заряженным ядром атома. [4] |
Принимая во внимание ничтожно малую массу электронов, был сделан вывод, что положительная частица обладает почти всей массой атома. [5]
Для р-распада эффективный псевдоскаляр очень мал из-за малой массы электрона. Он значительно больше в реакции р-захвата. [6]
 |
Характеристика трехэлектродной лампы. [7] |
С другой стороны, важно то, что благодаря чрезвычайно малой массе электронов управление анодным током в электронной лампе практически безынертно. Изменение тока ( достигающего в мощных лампах десятков ампер) мгновенно следует за изменением напряжения на сетке. Именно это обстоятельство и делает электронную лампу столь необходимой в технике токов высокой частоты. [8]
В циклических ускорителях для электронов важно однократное рассеяние, так как из-за малой массы электрона угол отклонения его может быть большим. Для протонов угол рассеяния мал, однако важно накопление эффекта при многократном рассеянии. При этом большую роль играет упругое рассеяние ускоряемых частиц на молекулах остаточного газа, происходящее с сохранением энергии, так как сечение неупругих ядерных взаимодействий на шесть порядков ( в 108 раз) меньше сечения упругого рассеяния. [9]
Вырожденными ферми-газамн являются: электроны в металлах ( для них нз -: а малой массы электрона темп-ра вырождения очень нелика, - 104 К); подвижные носители заряда ( электроны и дырки) при большой их концентрации в полупроводниках ( вырожденные полупроводники); атомные ядра с большим зарядом ( их можно приближенно рассматривать как В. Вырожденным б о ае-г аи ом ( точнее, квантовой жидкостью) является Но в состоянии сверхтекучести, га: ш фоиопов м зкситопоь в кристаллич. [10]
Практически вырождение наблюдается лишь для электронного газа в металлах уже при обычных температурах за счет малой массы электронов и их большой концентрации в решетке. Соответственно молекулярная энтропия такого электронного газа не должна превышать 0 03 кал / К против Scu8 кал / К для металла. [11]
 |
Линии тона в гофрированной проводнике. I - токовая поверхность, внутри. [12] |
Если время свободного пробега электронов те - О, то усредненная скорость электронной компоненты оказывается соизмеримой со скоростями тяжелых компонент, и поэтому, учитывая малую массу электронов, во мн. [13]
В промежутке анод - катод электроны под влиянием электрического поля движутся с ускооением и у анода приобретают значительные скооости, поэтому общая кинетическая энергия, несмотря на малую массу электронов, достигает большой величины. При столкновении с анодом электроны испытывают интенсивное тогмо-жение и их кинетическая энергия превращается в энергию теплового движения атомов металла анода, что приводит к повышению его темпеоатуры, вследствие чего в мощных лампах применяют специальные устэойства для охлаждения анода. [14]
Это противоречие объяснилось, когда выяснили, что электронный газ вследствие его огромной плотности ( каждый атом дает один электрон и число электронов в 1 см3 равно числу атомов в 1 смг твердого тела) и малой массы электронов нельзя рассматривать при помощи обычной статистики. Современная электронная теория, развитая на основании этих представлений, будет обсуждаться во II части ( раздел VI, гл. [15]
Страницы: 1 2