Бесконечная масса - жидкость
Cтраница 1
Бесконечная масса жидкости наполняет область вне неподвижной сферы радиуса а и притягивается к центру сферы с силой ц / г2, приходящейся на единицу массы. [1]
Найти также движение жидкости, если цилиндр твердый и окружен бесконечной массой жидкости. [2]
Задачи определения возмущенного движения жидкости в нижнем полупространстве при глиссировании и возмущенного движения бесконечной массы жидкости, вызванного движением соответственно выбранного крыла конечного размаха, в приближенной постановке одинаковы. При наличии у крыла подъемной силы, направленной вверх, главная масса жидкости отбрасывается вниз. Направление движения среды на рис. 99 показано стрелками. [3]
Поэтому конечные векторы Q и Я, определенные равенствами (15.3), можно рассматривать как количество движения и момент количества движения бесконечной массы жидкости. Одновременно с этим установлено, что условие о покое жидкости в бесконечности не связано с введением отличных от нуля сил реакции или притоков энергии из бесконечности. [4]
Следует иметь в виду, что отмеченные гипотезы об уходе возмущений вдоль характеристик первого семейства dr / dt w Ci вполне естественны для случая покоящейся с постоянным давлением на бесконечности ( р const) безграничной жидкости, когда параметры на бесконечности не возмущаются ни внешними причинами, ни самим пузырьком, так как конечная масса последнего не может изменять состояние бесконечной массы жидкости. В случае же дисперсной смеси возмущения не только уходят от пузырька, но и возвращаются от соседних ячеек или пузырьков по характеристикам второго семейства dr / dt w - 67, причем в силу равноправности соседних ячеек интенсивности уходящих и приходящих акустических возмущений в фиксированной ячейке будут близки друг к другу. [5]
Следует иметь в виду, что отмеченные гипотезы об уходе возмущений вдоль характеристик первого семейства dr / dt w Ci вполне естественны для случая покоящейся с постоянным давлением па бесконечности ( рт const) безграничной жидкости, когда параметры на бесконечности не возмущаются ни внешними причинами, пи самим пузырьком, так как конечная масса последнего не может изменять состояние бесконечной массы жидкости. В случае же дисперсной смеси возмущения не только уходят от пузырька, но и возвращаются от соседних ячеек или пузырьков по характеристикам второго семейства dr / dt w - Ch причем в силу равноправности соседних ячеек интенсивности уходящих и приходящих акустических возмущений в фиксированной ячейке будут близки друг к другу. [6]
С другой стороны, известно, что в действительности при практически установившихся движениях сопротивление тел, движущихся в различных средах, отлично от нуля. Все схемы движения вязких или идеальных жидкостей или газов ( в том числе и с ударными волнами), при которых получается сопротивление, связаны с тем, что бесконечная масса жидкости, занимающая все пространство вне тела, имеет бесконечное количество движения не только для относительного, но и для абсолютного поля скоростей. [7]
Указанные гипотезы вполне естественны для случая покоящейся с постоянным давлением на бесконечности безграничной жидкости, когда параметры на бесконечности не возмущаются ни внешними причинами, ни самим пузырьком, так как конечная масса последнего не может изменять состояние бесконечной массы жидкости. В случае же дисперсной смеси возмущения не только уходят от пузырька, но и возвращаются от соседних ячеек или пузырьков по характеристикам второго семейства dr / dt wr - С1; причем в силу равноправности соседних ячеек интенсивности уходящих и приходящих акустических возмущений в фиксированной ячейке будут близки между собой. [8]
В соответствии с теорией Даламбера, сопротивление следа нулевое. Однако физически это совершенно невозможно, потому что это означает, что бесконечная масса жидкости переносится с пластиной как застойная жидкость. Это остается невозможным, даже если пластина очень медленно ускоряется из состояния покоя. Следует обязательно признать, что реальная картина течения не вполне понятна. Возьмем, например, явно простую задачу сферы, равномерно двигающейся в жидкости; мы точно не знаем как выглядит картина течения. [9]
 |
Двойной ряд переменных вихрей позади кругового цилиндра. [10] |
На рис. 31 представлена сделанная неподвижной камерой фотография кругового цилиндра, двигающегося слева через жидкость, первоначально находящуюся в состоянии покоя. Мы наблюдаем двойной ряд переменных вихрей, следующих за цилиндром. Вихри в верхнем ряду поворачиваются по часовой стрелке, тогда как вихри в нижнем ряду против часовой стрелки. Эта система вихрей заменяет бесконечную массу жидкости, следующую за телом согласно предположению теории Кирхгофа и Рэлея. Несомненно, допускаемые этой теорией поверхности разрыва можно считать вихревыми слоями, и вообще оказывается, что подобные вихревые слои неустойчивы. У них также есть стремление свертываться таким образом, что завихренность концентрируется вокруг определенных точек. [11]
Страницы: 1