Основная масса - жидкость
Cтраница 3
В тех случаях, когда основная масса жидкости имеет температуру t меньше температуры ее кипения, а греющая поверхность нагрета до температуры tw выше температуры кипения ( tw ип tf), возможно существование так называемого пристенного кипения недогретой жидкости, при котором пузырьки пара на горячей поверхности образуются как и при обычном объемном кипении, но после отрыва пузырьков от поверхности и попадания их в основной объем относительно холодной жидкости происходит процесс конденсации пара из пузырьков. Интенсивность теплоотдачи от поверхности к объему жидкости в таком случае близка к интенсивности обычного пузырькового кипения, но паропроизводительность пристенного кипения весьма незначительна. Впрочем, при периодическом процессе жидкость быстро нагревается до температуры кипения за счет значительных коэффициентов теплоотдачи и выделения теплоты конденсации пара из пузырьков в объеме первоначально недогретой до температуры кипения жидкости. [31]
При дальнейшем увеличении расхода газа основная масса жидкости все более отжимается к / стенкам трубы, и, наконец, в центре последней образуется непрерывная струя газожидкостной эмульсии. Дальнейшее увеличение расхода газа приводит к исчезновение эмульсионного режима, когда струя газа с распыленной в ней жидкостью движется в центре трубы. Значительная часть жидкости располагается на стенке трубы в виде плеяки к движется вдоль потока газа, дальнейшее увеличение скорости газа приводит к тому, что пленка влаги уменьшается и все большее и большее количество влаги, уносятся газовым потоком. [32]
 |
Характер изменения интенсивности теплоотдачи при кипении в зависимости от перегрева теплоподводящей поверхности. [33] |
В тех случаях, когда основная масса жидкости имеет температуру меньше температуры ее кипения tu, а греющая поверхность нагрета до более высокой температуры ( TwtK), возможно существование так называемого пристенного кипения, при котором происходит конденсация пара из пузырьков, образовавшихся на перегретой поверхности, оторвавшихся от нее и попавших в массу недо-гретой жидкости. Интенсивность теплообмена в этом случае близка к интенсивности пузырькового кипения, паропроизводительность весьма незначительна, а жидкость сравнительно быстро нагревается до температуры кипения вследствие высоких значений коэффициентов теплоотдачи от стенки. [34]
Течение тонкого слоя, опережающего основную массу жидкости, называется первичным растеканием, а сам слой - первичной пленкой. [35]
Нормальные силы, приложенные к основной массе жидкости со стороны поверхностного слоя, создают в ней давление, которое, в отличие от давления, обусловленного действием внешних сил, называется внутренним ( или когезионным) давлением. В обычных условиях внутреннее давление на несколько порядков превосходит внешнее давление, действием которого поэтому можно пренебречь. [36]
Кипение жидкости в условиях, когда основная масса жидкости нагрета до температуры насыщения, называют кипением насыщенной жидкости. Отметим, что кипение с недогревом и кипение насыщенной жидкости может быть как пузырьковым, так и пленочным. [37]
Анализ расчетных данных показывает, что основная масса жидкости вытекает из трубы, когда рассматриваемая односкоростная схема без учета трения достаточно точно описывает реальное течение. Более того, при вычислении т и М слабо сказывается и неравновесность, поэтому для определения важнейшей для практики величины М ( f) можно использовать равновесную схему. [38]
Совершенно иначе развивается процесс, если основная масса жидкости не догрета до температуры насыщения. [39]
Как видно из этих данных, основная масса жидкости в факеле находится в виде капель размером 0 6 - 0 9 мм. [40]
Кипение жидкости в условиях, когда основная масса жидкости нагрета до температуры: насыщения, называют кипением насыщенной жидкости. Отметим, что кипение с недогревом и кипение насыщенной жидкости может быть как пузырьковым, так и пленочным. [41]
 |
Зависимость ю от начального содержания жидкости в газе gB. [42] |
Визуальные наблюдения показали также, что основная масса отсепариро-ванной жидкости при всех рассмотренных режимах стекает в нижнюю часть циклона и выводится через сливной патрубок. Часть капель, захваченных восходящим закрученным потоком газа, оседает на стенках циклона выше верхней кромки входного патрубка и также стекает в виде пленки. Однако при увеличении скорости газа пленка сначала зависает, а затем поднимается вверх и выводится из циклона вместе с газом. Анализ данных ряда авторов и визуальные наблюдения показали, что вторичный унос зависит от толщины пленки жидкости и скорости газа, при которой начинается срыв жидкости со стенок. С увеличением начального содержания жидкости в потоке gs толщина пленки возрастает. [43]
При Еу 1 внутренняя область составляет основную массу жидкости, а слои Экма-на занимают лишь малую часть ее трлшины. Тем не менее анализ пограничных слоев играет важную роль в понимании того, как внешние факторы, заданные на поверхности, действуют на движение во внутренней области. [44]
Условно различают центральную зону, или основную массу жидкости, называемую ядром потока, в которой движение является развитым турбулентным, и гидродинамический пограничный слой вблизи стенки, где происходит переход турбулентного движения в ламинарное. [45]
Страницы: 1 2 3 4