Массы - жидкость
Cтраница 1
Массы жидкости, поступившие в параллелепипед через грани OFGA и OCDF и наколившиеся в нем за единицу времени, определятся по выражениям, аналогичным уравнению (11.27) и отличающимся от него только частной производной, которая должна браться по соответствующей оси и от соответствующей компоненты скорости. [1]
Для массы жидкости запишем теорему об изменении кинетической энергии, формулируемую так: изменение кинетической энергии движущегося тела на некотором пути его перемещения равно работе всех сил, приложенных к телу, на том же пути перемещения. [2]
Обозначим массы жидкости в этих объемах через т, щ2 и т3, средние скорости в сечениях 1 - 1, 2 - 2 и 3 - 3 соответственно через v, v2 и УЗ и примем за ось проекций горизонтальную ось х, совпадающую с осью симметрии. [3]
Обозначим массы жидкости в этих объемах mb m2, т3, средние скорости в сечениях / - /, 2 - 2 и 3 - 3 соответственно Vi, v2, УЗ и примем за ось проекций горизонтальную ось х, совпадающую с осью симметрии. [4]
Обозначим массы жидкости в этих объемах через тг, т2 и т3 средние скорости в сечениях / - /, 2 - 2 и 3 - 3 соответственно через vlt vz и vs и примем за ось проекций горизонтальную ось х, совпадающую с осью симметрии. [5]
Обозначим массы жидкостей через m - i и т2, а теплоемкости сх и са. [6]
Следовательно, массы жидкости в этих объемах равны Qmdt, где Qm - массовый расход, который при установившемся движении жидкости одинаков для сечений А и В. [7]
Следовательно, массы жидкости в этих объемах равны Q tdt, где Qm - массовый расход, который при установившемся движении жидкости одинаков для сечений А и В. [8]
Написать выражение для массы жидкости im, протекающей через произвольную ( не обязательно плоскую) поверхность за единицу времени. Известны зависимости скорости течения v и плотности жидкости р от координат. [9]
Сепарация газа из массы жидкости происходит тогда, когда скорость подъема пузырьков газа намного больше скорости опускания жидкости. [10]
При прогреве всей массы жидкости расход пара увеличивается прямо пропорционально отношению начального объема жидкости к начальному объему пара. [11]
При турбулентном движении конечные массы жидкости движутся беспорядочно во всех направлениях подобно молекулам по представлениям кинетической теории газов. Основная гипотеза теории Прандтля заключается в том, что каждая из таких масс, переходя из слоя жидкости, движущегося со скоростью vx, в соседний, движущийся со скоростью vx - j - Д ох, сохраняет в среднем скорость vx до столкновения с массами жидкости, движущимися со средней скоростью vx - - &. Иными словами, согласно этой теории, конечные массы жидкости движутся в турбулентном потоке по всем направлениям подобно молекулам: каждая такая масса при своем пульсационном движении проходит с постоянной скоростью некоторый путь ( аналогичный пути свободного пробега молекулы) до тех пор, пока не смешается с окружающей жидкостью. Смешиваясь, она приобретает такую же среднюю скорость, какую имеет слой, в который она попала, и, таким образом, передает окружающей жидкости перенесенное с собой количество движения. [12]
Изменение количества движения всей массы жидкости получается суммированием. Q, а остальные составляющие остаются постоянными. [13]
Изменение полной энергии некоторой массы жидкости за промежуток времени от / i до t2 происходит за счет работы массовых и поверхностных сил, за счет притока за тот же промежуток времени тепловой энергии вследствие наличия объемно-распределенных источников тепла, а также притока тепла через поверхность. [14]
 |
Схемы работы глубинного насоса с полыми штангами. [15] |
Страницы: 1 2 3 4