Поперечный масштаб
Cтраница 4
Как и в уравнении (12.10), в уравнениях ( 12.17 а) и (12.176) член ихх не учитывается, откуда приближенно У2м с иуу uzz. Кроме того, поперечный масштаб бесконечно увеличивается, так что отношения поперечных размеров к продольным считаются бесконечно малыми. [46]
Итак, на своей верхней границе плавно распределенное азиму-пьное поле конвективной зоны распадается на участки, длина ко - Т ых вдоль поля составляет несколько шкал высот ( т.е. 105) Напротив, в поперечном относительно поля направлении ха-стерная длина волны этой неустойчивости относительно мала. В 13 4 показано, что поперечный масштаб в юбщем меньше мас-оттаба, определяемого убыванием магнитного поля вблизи верхней гпавиоы, а в действительности поперечный масштаб может быть и намного меньше этого последнего масштаба. Нижний предел попе-доной длины волны определяют только вязкость и сопротивление среды. К сожалению, турбулентность, охватывающая конвективную зону, не позволяет провести количественные оценки. Итак, плавно распределенное поле может создать непосредственно на своей поверхности сгустки мелких трубок. Не вызывает сомнений, что любая большая трубка, поднимающаяся с поверхности подфотос-ферного поля, неустойчива по отношению к дальнейшему распаду ( см. обсуждение в § 9.7 и 9.8), если только по каким-либо причинам она не оказывается сильно закрученной. По всей видимости, большие трубки силовых линий сильно не закручиваются - крупные трубки, проникающие через поверхность Солнца ( и представляющие собой на самом деле пучки мелких трубок, если только они не слиты в солнечное пятно), имеют почти всегда вполне умеренную закрутку, а часто вообще не закручены. Поэтому мы полагаем, что закручивание происходит в тех частях поля, которые находятся над поверхностью Солнца, где мы можем оце - НИть степень закрутки ( см. § 9.5 и 9.7) из наблюдений. Это значит, что под поверхностью закрутка слаба и поэтому слабо сопротивле-8116 Распаду на отдельные малые трубки силовых линий. [47]
Пройдя через проекционный окуляр 14 и защитное стекло 15, далее отразившись от плоского зеркала 16, рисунок растра и изображение рисок проектируются на экран 17 с увеличением в 125 раз. Растр ( рис. 55, б) представляет собой поперечный масштаб, в котором расстояние между двумя крайними кружками равно 5 мм, что соответствует 1 мм масштабной линейки. Наклонными рядами кружков миллиметр делится на десятые доли. [48]
 |
Отечетный механизм. [49] |
Устройство, в котором для повышения точности отсчета применена шкала в виде растра, построенного по принципу поперечного масштаба. [50]
Подчеркнем в заключение, что все свободные турбулентные течения имеют общую очень важную особенность: область пространства, занятая завихренным турбулентным течением, здесь в каждый момент времени имеет четкую, но очень неправильную по форме границу, промежуточно-асимптотически фрактальную ( строго говоря, представляющую собой не поверхность, а очень тонкую зону, так называемый суперслой Корсика), вне которой движение является потенциальным. Проникать же в область потенциального движения могут только крупномасштабные турбулентные пульсации скорости, затухающие на расстояниях порядка поперечных масштабов L ( x) области завихренного движения. Эти пульсации и создают нерегулярные искривления границы. [51]
Если задано угловое разрешение ( например, 1 обратная секунда), то отношение Aj / dj уже определено. В частности, для многослойника с периодом 30 А поверхностные неоднородности высотой 5 А будут рассеивать излучение геометрически независимо от их поперечного масштаба. Если же высота их меньше 5 А, то неоднородности с поперечным размером больше 100 мкм будут рассеивать излучение геометрически, а с размером меньше 100 мкм - дифракционно. Это требование является определяющим, если необходимо избежать геометрических эффектов. [52]
Итак, на своей верхней границе плавно распределенное азиму-пьное поле конвективной зоны распадается на участки, длина ко - Т ых вдоль поля составляет несколько шкал высот ( т.е. 105) Напротив, в поперечном относительно поля направлении ха-стерная длина волны этой неустойчивости относительно мала. В 13 4 показано, что поперечный масштаб в юбщем меньше мас-оттаба, определяемого убыванием магнитного поля вблизи верхней гпавиоы, а в действительности поперечный масштаб может быть и намного меньше этого последнего масштаба. Нижний предел попе-доной длины волны определяют только вязкость и сопротивление среды. К сожалению, турбулентность, охватывающая конвективную зону, не позволяет провести количественные оценки. Итак, плавно распределенное поле может создать непосредственно на своей поверхности сгустки мелких трубок. Не вызывает сомнений, что любая большая трубка, поднимающаяся с поверхности подфотос-ферного поля, неустойчива по отношению к дальнейшему распаду ( см. обсуждение в § 9.7 и 9.8), если только по каким-либо причинам она не оказывается сильно закрученной. По всей видимости, большие трубки силовых линий сильно не закручиваются - крупные трубки, проникающие через поверхность Солнца ( и представляющие собой на самом деле пучки мелких трубок, если только они не слиты в солнечное пятно), имеют почти всегда вполне умеренную закрутку, а часто вообще не закручены. Поэтому мы полагаем, что закручивание происходит в тех частях поля, которые находятся над поверхностью Солнца, где мы можем оце - НИть степень закрутки ( см. § 9.5 и 9.7) из наблюдений. Это значит, что под поверхностью закрутка слаба и поэтому слабо сопротивле-8116 Распаду на отдельные малые трубки силовых линий. [53]
Пусть крупные деления линии АВ представляют в уменьшенном виде метры. Тогда мелкие деления представляют дециметры. Поперечный масштаб позволяет отсчитывать и сантиметры. Для разъяснения этого изобразим отдельно в увеличенном виде ( рис. 178) тот узкий прямоугольный треугольник, который на нашем рисунке расположен направо. [54]
Условимся в следующих обозначениях порядка величин ( иногда будем говорить масштабов) основных, входящих в уравнение ( 2) переменных: L, U - продольные координаты х и скорости и; б, V - нормальные к поверхности, поперечные координата у и скорость v; & - давление, Т - время. Что касается поперечных масштабов б и У, то они должны быть оценены в результате рассмотрения уравнений ( 2), граничных условий прилипания жидкости к твердой стенке и условия конечности скорости в удалении от твердой поверхности. [55]
Страницы: 1 2 3 4