Продольный масштаб

Cтраница 1

Продольный масштаб Lx значительно превосходит по величине оба поперечных. Для масштабов Lx и L j характерно наличие максимумов примерно на 30 % полурасстояния между стенками трубы D, считая от стенки трубы. [1]

Отсюда следует, что продольные масштабы LT и LTQ по порядку величины совпадают с расстоянием, на котором флуктуации интенсивности становятся сильными, и результаты, полученные в первом приближении МПВ, теряют смысл. [2]

На рис. 32 приведена схема хода лучей при наблюдении продольного масштаба. [3]

Схема системы, моделирующей градиентный поток в РЧ трубы Т-324. [4]

Предполагалось, что размещение дополнительного массива шероховатостей должно замедлить развитие пограничного слоя, повысить интенсивность турбулентного потока и увеличить продольный масштаб турбулентности на месте расположения модели. [5]

Если предусмотреть для копира и заготовки отдельные столм, которые могут двигаться с различной скоростью, то при прямолинейном движ1нии столов станка также возможно будет использовать преимущества растянутого копира - с увеличенным продольным масштабом. Для этого необходимо лишь построить кинематические цепи обоих столов таким образом, чтобы их можно было настраивать согласованно. [6]

Например, если 2 ( /) представляет собой пульсации продольной компоненты скорости в турбулентном потоке, движущемся со средней скоростью U, то характерная длина Lx t / т определяется как интегральный продольный масштаб ( или иногда просто масштаб) турбулентности и является характеристикой среднего размера турбулентных вихрей в направлении среднего течения. [7]

Опытная установка и методика измерений описаны в / 4 5 7 Сте - пень турбулентности потоками, оцененная по продольной и попереч - ной компонентам пульсации скорости, изменялась от 0 356 до 2Ъ % относительные продольные масштабы турбулентности ( Ъ ] УФ, определенные по спектральному распределению продольной компоненты пульсации скорости, изменялись от 0 35 до 1 65 при Ти 2 6 н 23 % соответ - ственно. [8]

Конт-Белло, - покажем лишь один общий график ( рис. 252) ( экспериментальные точки опущены; их разброс сравнительно с другими графиками значителен) распределений продольного Lx и двух поперечных Ьу и L. Продольный масштаб Ьх значительно превосходит по величине оба поперечных. [9]

Условия, при которых величина у действительно мала в сравнении с характерным продольным масштабом жидкого слоя, определяются в процессе решения задачи. [10]

Все эти неравенства имеют простой физический смысл. Пока в задаче о распространении волны в среде со случайными неоднородностями наименьшим из всех продольных масштабов является радиус корреляции е ( ж К) ( его роль для турбулентных пульсаций температуры играет размер первой зоны Френеля), справедливо дельта-коррелированное приближение. [11]

Такая же тенденция наблюдается и для сквозных каналов пучка, а энергетические спектры за точками касания витых труб сдвинуты в область больших волновых чисел. По всей вероятности при сдвиге спектра в область больших волновых чисел k ( больших частот) следует ожидать уменьшения интегрального продольного масштаба крупных вихрей, определяемого по формуле (3.9), а также отличия этого масштаба от масштаба, оцененного по (3.5) и характеризующего среднестатистический размер вихрей. [12]

Принимаем, как это обычно считают при расчете в среднем на одно бревно, что бревно имеет вид параболоида вращения. На рисунке продольный масштаб сокращен. [13]

Когда исследуются статистические свойства какой-либо величины в плоскости х const, например амплитуды или разности фаз, всегда существует характерный поперечный размер неодно-родностей, которые играют основную роль. Так как флуктуации е статистически изотропны, то и продольный размер наиболее существенных неоднородностей имеет тот же порядок. Если же этот масштаб меньше всех других характерных продольных масштабов задачи ( например, длины трассы х), то возникает малый параметр, по которому можно строить разложение. Переход к б-коррелированным по продольной координате флук-туациям е как раз и означает пренебрежение характерным продольным размером наиболее существенных неоднородностей по сравнению с длиной трассы. Отсюда следует, в частности, что аппроксимация (2.103) становится более точной по мере увеличения длины трассы. [14]

В связи с проблемой турбулентного переноса на границе твердое тело - жидкость Рукенштейн [24-26] предложил еще один своеобразный вариант теории обновления. Заметив, что наблюдаемая в некоторых экспериментах зависимость коэффициента массопередачи от коэффициента молекулярной диффузии имеет тот же вид, как и в случае ламинарного обтекания плоской пластинки ( k - D 3), Рукенштейн предположил, что на границе раздела имеется ламинарный слой жидкости, разделенный па равные элементы длиной ха в направлении потока. В конце каждого участка жидкость, прошедшая вдоль поверхности путь х0, снова смешивается с объемом. Следует отметить, что величина v ( p / Ttt. Эта величина представляет собой расстояние от стенки, на котором поток импульса переносимый турбулентными пульсациями, становится сравнимым с потоком импульса, переносимым молекулярной вязкостью. Таким образом, характеристический размер в поперечном направлении использован Рукенштейном в качестве продольного масштаба обновления поверхности, что не имеет никакого физического обоснования. [15]

Страницы: 1