Основной масштаб
Cтраница 3
Будем считать, что существенное изменение средней температуры происходит на тех же расстояниях / ( основной масштаб турбулентности), на которых меняется средняя скорость движения. Тогда инерционный интервал масштабов является в то же время конвективным, - выравнивание температур в нем происходит путем механического перемешивания различно нагретых жидких частиц без участия истинной теплопроводности; свойства температурных пульсаций в этом интервале не зависят и от крупномасштабного движения. Определим зависимость разностей температур Тя. [31]
Будем считать, что существенное изменение средней температуры происходит на тех же расстояниях / ( основной масштаб турбулентности), на которых меняется средняя скорость движения. Тогда инерционный интервал масштабов является в то же время конвективным, - выравнивание температур в нем происходит путем механического перемешивания различно нагретых жидких частиц без участия истинной теплопроводности; свойства температурных пульсаций в этом интервале не зависят и от крупномасштабного движения. [32]
При таком выборе масштабов производных величин уравнения, имеющие механический смысл, будут справедливы при лю бом выборе основных масштабов. [33]
Сравнивать можно только величины одинаковой размерности, так как для величин разной размерности справедливость неравенств больше ( меньше) зависит от основных масштабов. [34]
В таком случае характерный горизонтальный размер 2А конвективных ячеек ( пространственный период течения) должен быть порядка 5 - 6 тыс. км или несколько больше, что согласуется с основным масштабом движений в литосфере. [35]
Прежде чем определить постоянную с, укажем предварительно на следующую существенную особенность рассматриваемого движения: оно не имеет никаких характерных постоянных параметров длины, которые могли бы определить масштаб турбулентного движения, как это имеет место в обычных случаях. Поэтому основной масштаб турбулентности определяется самим расстоянием у: турбулентное движение на расстоянии у от стенки имеет основной масштаб порядка величины у. Это тоже следует непосредственно из соображений размерности, поскольку г - единственная величина с размерностью скорости, которую можно составить из имеющихся в нашем распоряжении величин т, / 9, у. Подчеркнем, что в то время как средняя скорость падает с уменьшением у, порядок величины пульсационной скорости оказывается одинаковым на всех расстояниях от стенки. В рассматриваемом случае нет характерных длин /, на которых можно было бы брать изменение средней скорости; Агл должно быть теперь разумным образом определено, как изменение и при изменении расстояния у на величину порядка его самого. [36]
Прежде чем определить постоянную с, укажем предварительно на следующую существенную особенность рассматриваемого движения: оно не имеет никаких характерных постоянных параметров длины, которые могли бы определить масштаб турбулентного движения, как это имеет место в обычных случаях. Поэтому основной масштаб турбулентности определяется самим расстоянием у: турбулентное движение на расстоянии у от стенки имеет основной масштаб порядка величины у. Что же касается пульсационной скорости турбулентного движения, то она - порядка величины и. Это тоже следует непосредственно из соображений размерности, поскольку v - единственная величина с размерностью скорости, которую можно составить иа имеющихся в нашем распоряжении величин а, р, у. Подчеркнем, что в то время как средняя скорость падает с уменьшением у, порядок величины пульсационной скорости оказывается одинаковым на всех расстояниях от стенки. В рассматриваемом случае нет характерных длин /, на которых можно было бы брать изменение средней скорости; Дц должно быть теперь разумным образом определено, как изменение и при изменении расстояния у на величину порядка его самого. [37]
Прежде чем определить постоянную с, укажем предварительно на следующую существенную особенность рассматриваемого движения: оно не имеет никаких характерных постоянных параметров длины, которые могли бы определить масштаб турбулентного движения, как это имеет место в обычных случаях. Поэтому основной масштаб турбулентности определяется самим расстоянием у: турбулентное движение на расстоянии у от стенки имеет основной масштаб порядка величины у. Что же касается пульсационной скорости турбулентного движения, то она - порядка величины и. Это тоже следует непосредственно из соображений размерности, поскольку и - единственная величина с размерностью скорости, которую можно составить из имеющихся в нашем распоряжении величин а, р, у. Подчеркнем, что в то время как средняя скорость падает с уменьшением у, порядок величины пульсационной скорости оказывается одинаковым на всех расстояниях от стенки. В рассматриваемом случае нет характерных длин /, на которых можно было бы брать изменение средней скорости; А должно быть теперь разумным образом определено, как изменение и при изменении расстояния у на величину порядка его самого. [38]
Прежде чем определить постоянную с, укажем предварительно на следующую существенную особенность рассматриваемого движения: оно не имеет никаких характерных постоянных параметров длины, которые могли бы определить масштаб турбулентного движения, как это имеет место в обычных случаях. Поэтому основной масштаб турбулентности определяется самим расстоянием у: турбулентное движение на расстоянии у от стенки имеет основной масштаб порядка величины у. Это тоже следует непосредственно из соображений размерности, поскольку и - единственная величина с размерностью скорости, которую можно составить из имеющихся в нашем распоряжении величин а, р, у. Подчеркнем, что в то время как средняя скорость падает с уменьшением у, порядок величины пульсационной скорости оказывается одинаковым на всех расстояниях от стенки. В рассматриваемом случае нет характерных длин /, на которых можно было бы брать изменение средней скорости; Аи должно быть теперь разумным образом определено, как изменение и при изменении расстояния у на величину порядка его самого. [39]
 |
Зависимости от времени давления на жесткой стенке при отражении детонационной волны в ацетилене. [40] |
Так как для расчета параметров в общих точках области течения используется сквозной метод типа Лакса-Вендроффа, то фронты отраженных УВ в качестве разрывов не выделялись. За основные масштабы измерения величин при решении задач были выбраны радиус заряда, нормальное давление и плотность атмосферы при температуре 15 С. [41]
Энергия, обусловливающая турбулентные движения, может поступать или от внешних по отношению к среде источников, или за счет кинетической энергии течения. Эта энергия передается пульсациям основного масштаба. Энергия турбулентных пульсаций переходит в тепловую ( вязкая диссипация) в пульсациях наименьшего масштаба А IQ. Если поступление энергии в турбулентную среду полностью уравновешивается ее диссипацией, то состояние среды стационарное - характеристики турбулентности не зависят от времени. [42]
В последней движение с основным масштабом не сказывается существенным образом на свойствах мелкомасштабных пульсаций - - оно приводит лишь к конвективному сносу последних. В магнитогидродинамическом же случае, напротив, поле Я, основного масштаба влияет на движения всех меньших масштабов. [43]
В последней движение с основным масштабом не сказывается существенным образом на свойствах мелкомасштабных пульсаций - оно приводит лишь к конвективному сносу последних. В магнитогидродинамиче-ском же случае, напротив, поле HI основного масштаба влияет на движения всех меньших масштабов. [44]
В последней движение с основным масштабом не сказывается существенным образом на свойствах мелкомасштабных пульсаций - - оно приводит лишь к конвективному сносу последних. В магнитогидродинамическом же случае, напротив, поле Я, основного масштаба влияет на движения всех меньших масштабов. [45]
Страницы: 1 2 3 4