Дояма
Cтраница 1
Дояма и Келер [13] закаливали алюминий, очищенный зонной плавкой, с температуры около 500 С и отжигали при - 50, 0, 50, 100 и 450 С. [1]
Дояма и Келер [13] ввели эти конфигурации, предполагая, что они могут быть наименьшими зародышами для больших захлопнувшихся скоплений вакансий, часто наблюдаемых с помощью электронного микроскопа. Дояма и Коттерилл [24] рассчитали энергию этих конфигураций и сделали заключение о том, что они являются наиболее стабильными из всех тетра-вакансий. Коттерилл и Дояма [25] установили, что конфигурации 120 - 60 - / 2 rf, 120 - 60 - d и 90 - 60 - d несколько отличаются одна от другой. [2]
Недавно Дояма и Келер [21], проанализировав количественно такую модель, предположили, что энергия миграции дивакансий равна 0 50 0 04 эв, а их энергия связи равна 0 17 0 05 эв. С помощью расчетов они показали, что экспериментально наблюдаемая энергия активации отжига может, быть меньше энергии миграции дивакансий. Интуитивно можно считать, что это обусловливается диссоциацией дивакансий, поскольку диссоциация дивакансий будет медленно подавлять процесс миграции дивакансий с увеличением температуры старения, что в конечном счете приведет к уменьшению зависимости энергии активации от температуры старения. [3]
 |
ЛПС Зс ( - электронов. [4] |
Недавно Ямамото и Дояма i [5] построили модель СПУ-струк-туры с релаксацией по потенциалу Пак - Дояма. Фудзивара 6, 7 ], используя модель Ямамото - Дояма как модель топологического беспорядка, рассчитал функцию ПС Sd-электронов аморфного железа. В результате расчета Фудзивара установил, что параметр, входящий в элементы Яг-у матрицы перехода и отражающий количественный беспорядок, может принимать те же значения, что и для ( Кристаллического состояния. Основываясь на модели Ямамото - Дояма, Фудзивара также рассчитал функцию ПС для структуры жидкого железа. [5]
Чен [30, 31], а затем Дояма [ 32 определили N ( Q) аморфных и закристаллизованных сплавов. Обнаружив при этом существенные различия в Л ( 0), они сделали вывод, что дефекты типа вакансий, характерные для кристаллических металлов, в аморфных сплавах практически отсутствуют. [6]
 |
ЛПС Зс ( - электронов. [7] |
Недавно Ямамото и Дояма i [5] построили модель СПУ-струк-туры с релаксацией по потенциалу Пак - Дояма. Фудзивара 6, 7 ], используя модель Ямамото - Дояма как модель топологического беспорядка, рассчитал функцию ПС Sd-электронов аморфного железа. В результате расчета Фудзивара установил, что параметр, входящий в элементы Яг-у матрицы перехода и отражающий количественный беспорядок, может принимать те же значения, что и для ( Кристаллического состояния. Основываясь на модели Ямамото - Дояма, Фудзивара также рассчитал функцию ПС для структуры жидкого железа. [8]
Разница между кажущейся энергией активации и энергией активации движения моновакансий приведена на рис. 3 и 4 соответственно для золота и алюминия, Дояма и Келер, производя закалку алюминия, очищенного зонной плавкой, нашли на основании данных, приведенных на рис. 4, энергию связи дивакансии - ОД7 0 05 эв. [9]
Дояма и Келер [13] ввели эти конфигурации, предполагая, что они могут быть наименьшими зародышами для больших захлопнувшихся скоплений вакансий, часто наблюдаемых с помощью электронного микроскопа. Дояма и Коттерилл [24] рассчитали энергию этих конфигураций и сделали заключение о том, что они являются наиболее стабильными из всех тетра-вакансий. Коттерилл и Дояма [25] установили, что конфигурации 120 - 60 - / 2 rf, 120 - 60 - d и 90 - 60 - d несколько отличаются одна от другой. [10]
Дивакансии в серебре могут распадаться на отдельные вакансии при импульсном нагреве образца. Дояма и Келер закаливали серебряную проволоку диаметром 0 05 мм с температуры 755 С и затем нагревали ее до 270 С в течение 0 09 сек. [11]
Обычно раньше не наблюдалось каких-либо систематических изменений энергии активации во время отжига на стадии Q-1. Однако Дояма и Келер [21] недавно наблюдали такое уменьшение энергии активации во время отжига. [12]
 |
ЛПС Зс ( - электронов. [13] |
Недавно Ямамото и Дояма i [5] построили модель СПУ-струк-туры с релаксацией по потенциалу Пак - Дояма. Фудзивара 6, 7 ], используя модель Ямамото - Дояма как модель топологического беспорядка, рассчитал функцию ПС Sd-электронов аморфного железа. В результате расчета Фудзивара установил, что параметр, входящий в элементы Яг-у матрицы перехода и отражающий количественный беспорядок, может принимать те же значения, что и для ( Кристаллического состояния. Основываясь на модели Ямамото - Дояма, Фудзивара также рассчитал функцию ПС для структуры жидкого железа. [14]
Дояма и Келер [13] ввели эти конфигурации, предполагая, что они могут быть наименьшими зародышами для больших захлопнувшихся скоплений вакансий, часто наблюдаемых с помощью электронного микроскопа. Дояма и Коттерилл [24] рассчитали энергию этих конфигураций и сделали заключение о том, что они являются наиболее стабильными из всех тетра-вакансий. Коттерилл и Дояма [25] установили, что конфигурации 120 - 60 - / 2 rf, 120 - 60 - d и 90 - 60 - d несколько отличаются одна от другой. [15]
Страницы: 1 2