Cтраница 1
Матрицы фундаментальных функций для стержней 0 - 1, 1 - 2, 2 - 4 заимствуем из уравнения изгиба (2.11), а для стержня 3 - 1 - из уравнения (4.4) с добавлением нормальных сил. [1]
Матрицы фундаментальных функций для стержней 0 - 1, 1 - 2, 2 - 4 заимствуем из уравнения изгиба (2.11), а для стержня 3 - 1 - из уравнения (4.4) с добавлением нормальных сил. [2]
Поэтому обнуляем столбцы матрицы фундаментальных функций А с теми же номерами. На место нулевых строк матрицы X переносим независимые конечные параметры Q. Зависимые параметры матрицы Y переносим в соответствии с уравнениями их связи. [3]
Матрица (11.38) решений Y ( х), удовлетворяющая начальным условиям (11.41), называется матрицей фундаментальных функций для уравнения (11.35) или матрицей перехода. [4]
Матрица ( 27) решений Y ( х), удовлетворяющая начальным условиям ( 30), называется матрицей фундаментальных функций для уравнения ( 24) или матрицей перехода. [5]
Этот принцип позволяет легко получить соотношения МГЭ для общего ( пространственного) случая деформирования стержня. Для этого необходимо объединить уравнения (2.4), (2.9), (2.10), (2.11) и (2.20) путем квазидиагонализации матрицы фундаментальных функций. [6]
Этот принцип позволяет легко получить соотношения МГЭ для общего ( пространственного) случая деформирования стержня. Для этого необходимо объединить уравнения (2.4), (2.9), (2.10), (2.11) и (2.19) путем квазидиагонализации матрицы фундаментальных функций. [7]
Этот принцип позволяет легко получить соотношения МГЭ для общего ( пространственного) случая деформирования стержня. Для этого необходимо объединить уравнения (2.4), (2.9), (2.10), (2.11) и (2.20) путем квазидиагонализации матрицы фундаментальных функций. [8]
Теория построения решений таких уравнений приводит к псевдодифференциальным уравнениям и сложным фундаментальным функциям. Известны буквально считанные случаи в механике и других науках, когда удавалось построить фундаментальные решения для дифференциальных уравнений с переменными коэффициентами. В этом случае все ступени описываются дифференциальными уравнениями с постоянными коэффициентами, решения которых всегда можно получить. При достаточном числе ступеней решение для дискретизированного таким образом стержня будет мало отличаться от решения для стержня с распределенными параметрами. Эта простая идея довольно долго не могла быть реализована из-за отсутствия соответствующего метода расчета. Метод начальных параметров ( МНП), методы сил и перемещений, МКЭ и другие методы приводят алгоритм расчета к произведениям матриц фундаментальных функций, что при большом числе ступеней существенно ухудшает точность результатов вследствие неустранимых погрешностей округления. Предлагаемый аналитический вариант МГЭ свободен от этого недостатка. [9]