Вышеприведенная матрица
Cтраница 1
Вышеприведенная матрица изображается заглавной буквой А. Имеются некоторые специальные матрицы, которые потребуются для нашего изложения. [1]
В связи с этим в вышеприведенной матрице все элементы, содержащие 50, обращаются в нуль, что приводит к устранению второго столбца и второй строки. [2]
Для того чтобы этот изоморфизм действительно был голоморфным, вышеприведенная матрица должна сплетать два Э - - оператора. [3]
Для определения величины коэффициента регрессии Ъ проведена серия опытов согласно вышеприведенной матрице планирования. [4]
На шаге 2 алгоритм заканчивает свою работу, так как все j 0 и решение в вышеприведенной матрице показано отмеченными элементами. [5]
Так как столбец 8 не имеет отмеченных нулей, то найдена аугментальная цепь, показанная стрелками в вышеприведенной матрице. Меняя отмеченные и неотмеченные нули вдоль этой цепи, получаем новое, улучшенное, паросочетание. [6]
Если одни и те же противники разыгрывают много партий игры с матрицей без седловой точки, то независимо от того, нравится ли им минимаксная игра, они выберут стратегии, которые не будут определять единственную строку или столбец, как в минимаксной игре с седловой точкой, а будут назначать различные строки и столбцы. Для вышеприведенной матрицы это может быть показано следующим рассуждением. [7]
Поставим теперь в однозначное соответствие столбцам бинарной матрицы вершины множества X, а строкам-вершины множества X графа Кенига. Например, на рис. 3.8 представлен граф Кенига, соответствующий вышеприведенной матрице А. Легко заметить, что просто осуществить и обратный переход от графа Кенига к соответствующей бинарной матрице, которая может рассматриваться как другой способ задания графа. [8]
 |
Система координат ( X, Y, Z для определения относительных положений антенн. Направления осей представлены в экваториальных координатах часовым углом Н и склонением 5. [9] |
Здесь ( Н 5), как обычно, - часовой угол и склонение точки фазового центра. В наблюдениях РСДБ принято направлять ось X по Гринвичскому меридиану и в этом случае Н отсчитывается относительно Гринвичского, а не местного меридиана. Элементы вышеприведенной матрицы преобразования представляют собой направляющие косинусы осей u: v w относительно осей X, У, Z и могут быть легко получены из соотношений, показанных на рис. 4.2. Вектор базы может быть также выражен через его длину D, часовой угол h и склонение d точки пересечения направления базы и северной небесной полусферы. [10]
Условия ортогональности здесь выполняются тривиально, ибо последние п - 1 векторов тождественно равны нулю. Но наш пример показывает, что происходит, когда первоначальная матрица А имеет не столь исключительную форму, и не все ее столбцы совпадают, хотя они отличаются друг от друга лишь на небольшие величины. В этом случае место нулей в вышеприведенной матрице А занимают элементы малой величины, однако, столбцы остаются ортогональными друг другу. Однако столь же возможно, что лишь немного плохих осей образуют очень малые углы с подпространством, определяемым остальными осями. [11]
Условия ортогональности здесь выполняются тривиально, ибо последние п - 1 векторов тождественно равны нулю. Но наш пример показывает, что происходит, когда первоначальная матрица А имеет не столь исключительную форму, и не все ее столбцы совпадают, хотя они отличаются друг от друга лишь на небольшие величины. В этом случае место нулей в вышеприведенной матрице А занимают элементы малой величины, однако, столбцы остаются ортогональными друг другу. Однако столь же возможно, что лишь немного плохих осей образуют очень малые углы с подпространством, определяемым остальными осями. [12]
Мы выбираем эти величины в качестве однородных координат кругов в пространстве. Очевидно между этими р должны существовать три независимых соотношения, так как в пространстве круг зависит толькр от шести параметров. Теперь очень легко можно получить пять, по форме различных, уравнений, приписав обе строки вышеприведенной матрицы еще раз под этими и откидывая каждый раз один столбец новой матрицы. [13]
Страницы: 1