Спиновая матрица - плотность
Cтраница 1
Спиновая матрица плотности р рассеянных частиц связана со спиновой матрицей плотности нач. [1]
Эффекты ХПЯ полностью определяются ядерной спиновой матрицей плотности в продуктах рекомбинации радикалов. Рекомбинация РП в клетке происходит за времена порядка 10 - 9 с, после этого рекомбинация радикалов происходит в объеме раствора, в диффузионных РП. [2]
Необходимо, однако, рассматривать спиновую матрицу плотности для массивной ( т Ф 0) частицы в произвольной системе отсчета, а не в одной только системе покоя. [3]
В общем случае спиновое состояние частиц описывается спиновой матрицей плотности. [4]
Спиновая матрица плотности р рассеянных частиц связана со спиновой матрицей плотности нач. [5]
Количественная теория эффекта ХПЯ строится на основе решения кинетического уравнения для спиновой матрицы плотности РП, р, которое приводилось во второй лекции. Эта матрица задана в пространстве состояний спинов неспаренных электронов и спинов ядер радикалов пары. [6]
Зависимость МИЭ от этих параметров можно найти, решив кинетическое уравнение для спиновой матрицы плотности РП. [7]
Для того чтобы правильно объяснить смешивание спиновых волновых функций парного состояния, необходимо использовать формализм спиновой матрицы плотности. [8]
В основе этого метода лежит соображение о том, что для расчета эффектов ХПЯ и ХПЭ не требуется полной информации о спиновой системе, которая содержится в спиновой матрице плотности. [9]
 |
Схема реакции пентафторбензилхлорида с бутиллитием. [10] |
Итак, видно, что в принципе магнитное поле изменяет вероятность рекомбинации РП. Но как велик этот эффект количественно. Расчеты, проведенные на основе решения кинетического уравнения для спиновой матрицы плотности РП, показывают, что при типичных значениях моле-кулярно-кинетических и магнитно-резонансных параметров спиновая динамика в РП изменяет вероятность рекомбинации РП на величину порядка 1 / 10 для рекомбинации незаряженных радикалов в гомогенных растворах. [11]
Страницы: 1