Cтраница 4
Из сказанного можно сделать следующий вывод: высокие температуры без увеличения давления способствуют осаждению очень маленьких частиц, а постоянная или повышающаяся плотность снижает скорость дрейфа частиц. [46]
Когда / 0 ( 1), члены ек, относящиеся к пограничному слою, исчезают, и начинают доминировать члены exi, которые и определяют дрейф частиц к стенкам. [47]
Пусть газ ионизируется только под действием внешнего ионизатора, обеспечивающего постоянную для всего разрядного промежутка объемную скорость ионизации z0 ( см 3-с 1), а гибель электронов и ионов происходит в результате электрон-ионной рекомбинации и дрейфа частиц к электродам. [48]
Иногда при сравнительной малой плотности р 0 3558 г / см3 изменение координат частицы происходит скачком, но даже наличие этого редкого скачка не делает траекторию более подобной траектории частицы в твердом теле, ибо остается большой отрезок дрейфа частицы, а не колебания около центра равновесия. Полученная в математическом эксперименте траектория частицы отличается также от траектории в идеальном газе, которая должна представлять собой ломаную линию, состоящую из отдельных прямых, начинающихся и кончающихся в момент соударения частицы с другой частицей. Такие траектории следует ожидать при достаточно малых плотностях. [49]
Здесь Ь - подвижность частиц сажи при условии, что на них находится один заряд электрона ( Z 1), Z Q / e - число элементарных зарядов на частице, bs - подвижность частицы, рассчитанная по формулам (6.7) и (6.8), vsd - скорость дрейфа частиц сажи. [50]
Физический смысл полученной неустойчивости также аналогичен случаю плазмы. Дрейф частиц, приводящий к конвекции тепла в радиальном направлении, вызывается кориолисовым ускорением вследствие появления возмущенной азимутальной скорости. [51]
Вообще говоря, функция распределения зависит от трех переменных в импульсном пространстве. Однако если пренебречь дрейфами частиц, которые возникают из-за неоднородностей в электрическом и магнитном полях, и использовать систему отсчета, в которой электрическое поле исчезает, то функция распределения может оказаться независящей от фазы вращения частицы вокруг силовых линий магнитного поля. [52]
В иеоднородной замагниченной плазме появляются новые моды НЧ-колебаний, наз. Нл) определяется скоростью дрейфа частиц в неоднородном магн. [53]
Для собственных материалов таким же образом получаем ц0, что несколько неожиданно. Подвижность ц не является скоростью дрейфа частиц в электрическом поле, а представляет собой скорость дрейфа возмущения. Если п р илир п, то скорость дрейфа возмущения в точности равна скорости дрейфа неосновных носителей тока, но при п - р скорость в том же поле становится меньше и в конце концов ( при пр) скорость дрейфа становится равной нулю. [54]