Cтраница 2
По истечении времени А / виртуальная частица снова захватывается нуклоном. Таким образом, нуклон следует представлять себе как бы окруженным облаком непрерывно возникающих и поглощающихся виртуальных мезонов. [16]
В общем эта модель имеет возможность объяснить индивидуальные отклонения от кривых Шмидта, но полностью она их не объясняет. В этом направлении требуются дальнейшие исследования. Представляется также существенным учет токов виртуальных мезонов, которые, по-видимому, обусловливают значения магнитных моментов ядер Н3, Не3, выходящие за пределы области Шмидта ( см. § 8), и которые могут играть роль также и в тяжелых ядрах. Такие эффекты могут приводить к изменениям магнитных моментов, составляющим несколько десятых ядерного магнетона. [17]
Даже это малое отличие от результата простой теории Дирака может быть вычислено с высокой точностью при помощи квантовой теории излучения и согласовано с экспериментальным значением с точностью до нескольких стотысячных. Если протон, частица со спином % и единичным зарядом, так же как и электрон, подчиняется уравнению Дирака, то его магнитный момент должен быть очень близок к одному ядерному магнетону. Так как факты противоречат этому заключению, то это означает, что представление об определенной индивидуальной, лишенной внутренней структуры частице, хорошо применимое к электронам, неприменимо к нуклонам. Мезонная теория в ее простейшей форме приписывает дополнительный момент токам виртуальных мезонов вблизи протона при рассмотрении испускания и поглощения мезонов во время движения протона. Но эта идея является в лучшем случае только качественной. Малые поправки к дираковскому значению момента электрона вычисляются на основе таких же представлений. Виртуальное присутствие, фотонов ( а не мезонов) вызывает флуктуирующую отдачу и переориентацию спина электрона, что приводит к появлению небольшого дополнительного момента. Согласие с опытом является блестящим для электрона, где весь поправочный эффект - порядка одной тысячной. [18]
В следующих приближениях теории возмущении приходится иметь дело с испусканием виртуальных мезонов, которые затем снова поглощаются. В дейтроне добавочно к протону появляются переходы, в которых мезон испускается одним нуклоном, а поглощается другим. Поэтому смешанные цепочки могут происходить только с нерелятивистскими мезонами. Можно думать, что в интегралах по импульсам виртуальных мезонов в несмешанных цепочках главную роль играют импульсы, большие чем jmc, аналогично тому, как это имеет место при вычислении магнитных моментов нуклонов. Вследствие этого магнитный момент дейтрона с хорошей степенью точности равен сумме моментов пир. Поэтому смешанные цепочки в дейтроне должны дать малый вклад в амплитуду вероятности. [19]
Данные, полученные при изучении широких атмосферных ливней, а также ливней больших энергий ( К 1012 - 1013 ов), зарегистрированных в фотоэмульсии, сравнивались с различными теориями. Сравнение затрудняется тем, что теория Ферми - Ландау относится к лобовым соударениям частиц, в то время как в действительности в нек-ром число случаев соударения являются периферическими. Поэтому была развита концепция, основанная на представлении о перифорич. Наиболее популярное построение такого рода исходит из Фейн. В этом случае весь процесс можно разделить на два этапа: сталкивающиеся частицы, обмениваясь одним виртуальным мезоном, возбуждаются, образуя изобары, к-рые в дальнейшем распадаются на нуклон и л-ме-зоны в соответствии со статистич. [20]