Cтраница 2
Почти очевидно, что это свойство, несомненно, далеко от реальности при рассмотрении сильных взаимодействий, так как оно является следствием элементарности структуры скалярного мезона, которым до сих пор осуществлялись обмены. [16]
Типичный подход к уравнению состояния в этой области [595] состоит в том, чтобы построить релятивистский лагранжиан, описывающий взаимодействие голых нуклонов, причем обмен скалярными мезонами обеспечивает притяжение, а обмен более массивными векторными со-мезонами - отталкивание. [17]
Мы приходим к заключению, что одни псевдоскалярные мезоны не могут дать объяснения свойств нейтрона. Обращаясь снова к скалярным мезонам, следует отметить, что, вопреки широко распространенным взглядам, они дают аномальный магнитный момент правильного порядка величин, но, по-видимому, не равного нейтронному. Существование такого своеобразного момента вызывается действием на мезонное состояние магнитного поля спина протона. [18]
Таким образом, положение нейтронного уровня у скалярного мезона меняется магнитным взаимодействием несущественно. Мы видим, что поведение скалярных мезонов дает возможность непосредственно количественно объяснить разность масс нейтрона и протона. [19]
Помимо выписанных выше членов, лагранжиан взаимодействия описывает также самодействие скалярных мезонов и их взаимодействие с лептонами. Вопрос о существовании и свойствах хиггсовских скалярных мезонов наименее ясен с экспериментальной точки зрения. В рамках модели Вайнберга - Салама масса а-мезона является свободным параметром, однако ее нельзя сделать сколь угодно большой. Это ясно хотя бы из того, что в пределе та - оо амплитуды, которым соответствуют диаграммы, имеющие внутренние а-линии, обращаются в бесконечность. Существуют косвенные оценки массы сг-мезона, которые не противоречат имеющимся экспериментальным данным. Тем не менее попытки непосредственного обнаружения хиггсовских мезонов пока не привели к успеху, и этот вопрос остается открытым. [20]
Юкавы, который возникает благодаря обмену скалярным мезоном в низшем порядке. [21]
При этом, изоскалярные силы, зависящие от спина, пропорциональные только 01 О2 и Si2, и изовекторные силы, не зависящие от спина, такие как TI Т2, относительно слабы. В терминах скалярного и векторного мезонных обменов эти эмпирические наблюдения отражают малость тензорной связи еи-мезона gr и векторной связи р-мезона gvp. Это означает также, что связь с изовекторным скалярным мезоном не важна. [22]
Ясно, что при написании формулы (11.3.11) мы предположили, что имеет место факторизация, так же как и мультипериферичность. Эта формула получилась довольно сложной из-за существования сигнатурных свойств реджеонов. Простейший вариант модели основан на рассмотрении обменов элементарным скалярным мезоном. При этом все константы связи yt и Gt просто равны g - некоторой константе, задающей силу взаимодействия, a Rt l ( t - mf) в соответствии с правилами Фейнмана, сформулированными в разд. [23]
Аналогично взаимодействуют Я-бозоны с другими фермионами: чем тяжелее фермион, тем сильнее взаимодействие. С легкими лептонами и легкими кварками Я-бозоны связаны слабо. Это заключение справедливо в том случае, если в теории имеется лишь один изодублет скалярных мезонов, как в стандартной электрослабой модели. Как мы увидим в конце этой главы, при наличии нескольких дублетов некоторые из Я-бозонов могут аномально сильно взаимодействовать с легкими частицами. [24]