Cтраница 1
Меридиан оболочки представляет собой незамкнутую кривую или ломаную линию. [1]
Закон распределения нагрузки по меридиану оболочки определяет вид частных решений этих уравнений. [2]
Если длина пути s по меридиану оболочки более 21, то взаимное влияние краев или моментных состояний, исходящих от условий закрепления краев, отсутствует. В этом случае оболочка считается длинной и краевые условия выполняются для каждого граничного среза отдельно. При нарушении условия L 2 / оболочки подразделяются на оболочки средней длины и короткие, для которых выполнение краевых условий производится одновременно. [3]
На рис. 13.1 а показана форма меридиана оболочки до ( сплошная линия) и после ( пунктир) деформации. Предполагается, что край s s оболочки жестко закреплен, а край s 82 может свободно смещаться в радиальном направлении. [4]
На рис. 2.14 показан типичный вид меридиана оболочки равного сопротивления. Как видно из этого рисунка, резервуар получается каплеобразным, имея плоское дно, на которое он опирается и с которым плавно сопрягаются меридианы. [5]
При продольно-поперечной намотке стеклонити будут идти в направлении меридиана оболочки, следовательно, чтобы обеспечить равновесие основной системы в кольцевом направлении, необходимо выбрать форму днища, в которой кольцевые напряжения равны нулю. [6]
Последнее условие означает, что в точке отрыва кривизна меридиана оболочки совпадает с кривизной внутренней поверхности сосуда. [7]
Для определения if обратимся к рис. 96, где показан элемент меридиана оболочки до и после деформирования. [8]
Для определения 1 з обратимся к рис. 94, где показан элемент меридиана оболочки до и после деформации. [9]
В сопрягаемой оболочке / ( рис. 2, а) координата, к которой отнесен меридиан оболочки, увеличивается по мере приближения к месту сопряжения. [10]
При k 1 общие интегралы уравнений (6.7) и (6.8) могут быть получены только при некоторых формах меридиана оболочки. [11]
Кроме того, непрерывность условий деформирования может нарушаться также при скачкообразном или резком изменении интенсивности нагрузки вдоль меридиана оболочки. [12]
Экспериментальные исследования и расчеты напряжений численными методами теории упругости показывают, что в местах сопряжения осесимметричных оболочек или пластин разной толщины, при изломе меридиана оболочек, а также в соединении оболочки с пластиной возникает значительное местное повышение напряжений. [13]
При этом для того, чтобы выполнялись соотношения (10.21.8), надо только требовать, чтобы были достаточно малы первые три производные от функции, задающей меридиан оболочки. [14]
Для тонких оболочек h / R мало и I составляет малую долю R % При h / Ri 100 / 0 1 R Если длина пути s по меридиану оболочки более 21, то взаимное влияние краев или моментных состоянии, исходящих от условий закрепления краев, отсутствует В этом случае оболочка считается длинной и краевые условия выполняются для каждого граничного среза отдельно. При нарушении условия L U оболочки подразделяются на оболочки средней длины и короткие, для которых выполнение краевых условий производится одновременно. [15]