Метод - интерферометр - пирс
Cтраница 1
Метод интерферометра Пирса позволяет с необходимой точностью определять скорость ультразвука в парах в интервале частот 103 - 105 гц. [1]
При переходе на метод интерферометра Пирса или импульсный метод достаточно поглотитель О сменить на отражатель и отъединить гнездо кварцевого излучателя от системы отражателя. Применение интерферометра Пирса при работе под давлением связано с трудностями изготовления сальника для микровинта, перемещающего отражатель. Электромагнитный способ перемещения отражателя свободен от этих трудностей. [2]
Почти все эти работы выполнены методом интерферометра Пирса с использованием методики варьирования давления. [3]
 |
Скорость ультразвука в критической области шестифтори-стой серы по Шнейдеру. [4] |
Здесь мы рассмотрим исследования скорости ультразвука в критической области, проведенные [ 2 3J в двуокиси углерода методом интерферометра Пирса. [5]
 |
Поглощение ультразвуковых волн в. [6] |
Разброс экспериментальных точек для фаз, находящихся в динамическом равновесии ( область, где ГГкр), указывает на ограниченную точность метода интерферометра Пирса в этой области состояний системы. [7]
Известно [ и ], что с переходом к более сложным системам центр дисперсии ультразвука передвигается к более высоким частотам и изучение дисперсии ультразвука методом интерферометра Пирса становится затруднительным. [8]
Имеется фундаментальное исследование [10] скорости ультразвука в критической области шестифтористой серы [16] ( Гкр 45 55 С, Р - 36 атм), проведенное методом интерферометра Пирса. Результаты этого исследования ( рис. 77) для жидкой фазы, насыщенного и перегретого паров в основном совпадают с нашими результатами. Однако есть и существенные расхождения. Как видно из рис. 77, вблизи критической точки ( на 0 6 ниже Гкр) и до критической точки скорость ультразвука в насыщенном паре превышает скорость ультразвука в жидкой фазе. [9]
На основе многолетнего опыта работы по исследованию жидкого и газового состояний был сконструирован аппарат ( универсальный автоклав), позволяющий вести измерения скорости и поглощения ультразвука оптическим, импульсным методами и методом интерферометра Пирса в широком интервале изменения температур и давления. [10]
В связи с рассмотрением ближнего звукового поля возникает вопрос о законности весьма распространенного представления об излучении поршневой диафрагмой, при условии г0 А, практически плоской волны. На этом представлении базируется, например, метод интерферометра Пирса. Как известно, в этом методе рефлектор, создающий стоячие волны, располагается в ближней зоне. Несмотря на то, что области максимумов и минимумов на оси явно чередуются в ближней зоне через интервалы, отличные от полуволны, реакция рефлектора на излучатель дает, как известно, максимумы и минимумы тока в цепи лампы точно через полволны. Точно так же при излучении стоячих волн от кварцевой пластинки методом Теплера максимумы и минимумы освещенности в видимой картине точно следуют через полволны, и фронты волн имеют плоскую форму. [11]
Это объясняется исключительно большими экспериментальными трудностями, возникающими при выполнении работ такого рода. Основным методом изучения поглощения, который используется здесь, является метод интерферометра Пирса. [12]
 |
Зависимость объемной. [13] |
Действительно, как это можно видеть на рис. И, в критической области расслаивания триэтиламин-вода [25] наблюдается поглощение ультразвуковых волн, аналогичное поглощению в системе жидкость - пар [23], причем максимум поглощения приходится на критическую точку. Разброс экспериментальных точек для фаз, находящихся в динамическом равновесии ( область, где Т Гк) указывает на ограниченную точность метода интерферометра Пирса в этой области состояний системы. [14]
Страницы: 1