Метод - фиктивная нагрузка
Cтраница 1
Метод фиктивных нагрузок основан на аналитическом решении задачи о постоянной нормальной и касательной нагрузках, приложенных на произвольно ориентированном отрезке в бесконечной среде. [1]
Наименее рационален метод фиктивных нагрузок. Мы считаем нужным особо подчеркнуть это обстоятельство, так как по традиции в строительных техникумах им до сих пор продолжают пользоваться. Доводы приверженцев этого метода сводятся примерно к следующему. Во-первых, при простых нагрузках он достаточно прост и быстро приводит к цели; во-вторых, интеграл Мора и правило Верещагина неизбежно применяются в статике сооружений, там их и следует рассматривать. [2]
 |
Постоянные напряжения на отрезке х а, у 0. [3] |
Для построения метода фиктивных нагрузок в случае упругого анизотропного тела нам нужно решение задачи о постоянных усилиях, приложенных к произвольно ориентированному прямолинейному отрезку в бесконечной среде. [4]
Рассмотрим вначале численную процедуру метода фиктивных нагрузок. Процедура метода разрывных смещений во всех отношениях аналогична ей и здесь не обсуждается. [5]
 |
Круглый диск, сжатый по диаметру. [6] |
Ниже даны два примера использования метода фиктивных нагрузок. Первый связан с внутренней задачей о круглом диске, сжатом по диаметру, а второй относится к внешней задаче о растяжении бесконечной пластины с круглым отверстием. Для обеих задач имеются аналитические решения, поэтому полученные численные результаты можно сравнить с точными значениями. Некоторые дополнительные примеры использования метода фиктивных нагрузок при более сложных геометрических конфигурациях представлены в гл. [7]
Этот способ получения интеграла Мора называется методом фиктивной нагрузки. Он без труда может быть обобщен на случай произвольно нагруженного бруса. [8]
Численная процедура метода разрывных смещений во всех отношениях подобна описанной ранее процедуре метода фиктивных нагрузок. В данном случае границу рассматриваемой области разбиваем на N элементов и каждому элементу сопоставляем компоненты разрыва смещения Ds и Dn. Затем строим и решаем систему алгебраических уравнений для нахождения таких разрывов смещений, которые обеспечивают заданные граничные смещения или напряжения. [9]
В § 4.6 был указан достаточно прямой путь для нахождения тангенциальных напряжений at вдоль границы при использовании метода фиктивных нагрузок. При этом коэффициенты влияния ( включая диагональные элементы) определялись непосредственно тем же основным решением задачи теории упругости, которое применялось для построения самого численного метода, а именно решением задачи о постоянных усилиях, приложенных на отрезке в бесконечной плоскости х, у. Это решение характеризуется тем, что все компоненты напряжения разрывны в средней точке рассматриваемого отрезка. [10]
 |
Задача Кельвина, плоская деформация. [11] |
По причинам, которые станут ясны в ходе изложения, мы будем называть этот новый метод граничных элементов методом фиктивных нагрузок. [12]
Поскольку основное уравнение метода единичной нагрузки можно получить из принципа возможной работы, сам эт т метод иногда называют методом возможной работы. Он также известен как метод фиктивных нагрузок и метод Максвелла - Мора. [13]
В этом параграфе мы представим решение задачи Кельвина для ортотропного ( трансверсально изотропного) тела в случае плоской деформации. Это решение для анизотропной теории упругости составляет основу метода фиктивных нагрузок и прямого метода граничных интегралов. Здесь мы рассмотрим только метод фиктивных нагрузок. [14]
Хотя формулы (6.7.3) и (6.7.8) можно использовать во всех трех способах, они не требуются для методов фиктивных нагрузок и разрывных смещений. [15]
Страницы: 1 2