Cтраница 1
Метод численного решения задачи может быть использован в том случае, если считать критерий Re и параметр обрезания разложений функций тока и вихря скорости N постоянными величинами. [1]
Разработка методов численного решения задач устойчивости оболочек ( как и других задач теории оболочек) достигла в настоящее время такого уровня, при котором уже трудно назвать задачу, не поддающуюся численному решению. [2]
Выше был рассмотрен метод численного решения задач дифракции в неоднородной среде. Рассмотрим теперь метод решения задач дифракции на отражающем теле в неоднородной среде. Рассмотрим: следующую задачу дифракции электромагнитных волн. Имеется хорошо проводящий шар TR радиуса R, ограниченный поверхностью SK, на которой выполняются импе-дансные граничные условия. Вне шара TR среда характеризуется тензорами е и ц, которые являются комплексными функциями координат и на достаточно больших расстояниях переходят в постоянные е0 и ц0, соответствующие пустоте. [3]
Ниже изложены два метода численного решения задачи с учетом фазового перехода, к разряду которых относится и сформулированная задача об эрозионном импульсном электромагнитном ускорителе плазмы. Оба метода основаны на применении однородных полностью консервативных разностных схем для уравнений магнитной гидродинамики. Использование единого выражения для уравнений состояния и других физических свойств вещества в различных фазах позволяет явно не выделять границу раздела фаз. Методы отличаются формой записи уравнений состояния. Отметим, что описываемая методика продолжает идеи, содержащиеся, например, в [26, 27, 52, 61], которые связаны с использованием уравнений состояния для описания фазовых переходов. [4]
В этой главе описан метод численного решения задачи теории ползучести для оболочек вращения, подверженных произвольной нагрузке. Приращения всех переменных вели чин раскладываются в ряды Фурье по окружной координате и получающиеся несвязанные системы обыкновенных дифференциальных уравнений решаются обычным разностным методом. Решение в любой момент времени получается суммированием вычисленных приращений искомых величин. [5]
В работе П. С. Куратова и В. И. Розенблюма [78] предложен метод численного решения задачи неустановившейся ползучести по теории течения. Здесь рассматриваемый интервал времени разбивается на малые отрезки и определение напряжений и деформаций за малый интервал времени приводится к своеобразной линейной задаче, во многом аналогичной задаче термоупругости. [6]
В работе П. С. Куратова и В. И. Розенблюма [43] предложен метод численного решения задач неустановившейся ползучести. В основу решения положена гипотеза течения. [7]
С появлением вычислительной техники и началом бурного развития методов численного решения задач оптимизации было обращено внимание на другой аспект возможного использования сопряженной системы, а именно, на удобство получения с ее помощью градиента оптимизируемой величины. [8]
Приближенное значение и ( 1) целесообразно находить одним из методов численного решения задачи Коши ( гл. [9]
Условие ( VI - 5) положено в основу одного из методов численного решения задач теплопроводности, который называют релаксационным. Этот метод состоит в следующем. В узлах сетки записываются ожидаемые, но произвольно выбранные температуры. Если t0 окажется больше среднего арифметического температур tlt tz, ts, tt, то это значит, что в точке находится источник теплоты, если меньше, то - сток теплоты. [10]
Монография учебного характера, написанная американскими специалистами и посвященная перспективному и быстро развивающемуся методу численного решения задач механики - методу граничных элементов. От имеющихся иа эту тему книг она отличается простотой и доступностью изложения; особое место в ней уделено практическим задачам теории упругости. [11]
Из уравнения (6.5) следует, что температура в любом узле плоской сетки есть среднее арифметическое температур в соседних четырех узлах сетки. Условие (6.5) положено в основу одного из методов численного решения задач теплопроводности, который называют релаксационным. Этот - метод состоит в следующем. В узлах сетки записываются ожидаемые, но произвольно выбранные тампературы. Если Т0 окажется больше среднего арифметического температур Tlt T2, Т3, Tit то это значит, что в точке О находится источник теплоты, если меньше, то сток теплоты. [12]
Из уравнения (23.5) следует, что температура в любом узле плоской стенки есть среднее арифметическое температур в соседних четырех узлах сетки. Условие (23.5) положено в основу одного из методов численного решения задач теплопроводности, который называют релаксационным. [13]
Основные результаты данной главы посвящены методу построения монотонных и второго порядка аппроксимации схем, разработке метода численного решения задач теории переноса с несферической индикатрисой рассеяния и использованию метода расщепления как конструктивного аппарата решения задачи. [14]