Развитый метод

Cтраница 2

Поскольку в (11.94) зависимость от граничных условий входит только через постоянные А, В, С и D, можно почти без изменений применить развитый метод к случаю двух твердых поверхностей. Напомним, что приближенные результаты получены нами с использованием только одного пробного параметра для всех функций щ, щ, 3 и 9, поэтому их следует признать удовлетворительными. [16]

Вместо обычного в математических книгах принципа наибольшей общности автор старался придерживаться принципа минимальной общности, согласно которому каждая идея должна быть вначале ясно понята в простейшей ситуации, и только затем развитый метод может переноситься на более сложные случаи. [17]

Метод основан на орто-гонализации систем уравнений в конечных разностях. Развитый метод применяется для решения задач о собственных колебаниях неразрезных многопролетных пластин на равноотстоящих или периодически расположенных опорах. Показано, что сложность вычислений не увеличивается с ростом числа опор. Обсуждаются свойства спектра частот бесконечно пролетной пластины на периодической системе опор. [18]

Применение теории Лоренца - Ми к методике проточной ультрамикроскопии позволяет быстро определять средние значения размеров частиц и их распределение по размеру. Развитый метод был успешно применен для определения размеров частиц стандартных полистирольных латексов в интервале диа-меров от 0 0800 до 0 2500 мкм. Применение аргонного лазера дает возможность оценивать полидисперсность латексных частиц в пределах значений их диаметров от 0 0500 до 0 3500 мкм. [19]

В первых параграфах главы метод сшивания применяется для решения задач, в которых поля представлены суммой дискретных собственных волн или пространственных гармоник. В последующих параграфах развитый метод обобщается и для таких структур, в которых общее представление поля имеет непрерывный спектр и выражается через интегралы Фурье. [20]

Необходимо получение надежного экспериментального материала по профилям скорости, давления, температуры и пульсационным величинам как в изотермических, так и в неизотермических сильно закрученных струях, а также в горящем газовом и пылеуголъном факеле. Представляется существенным распространить развитый метод и к расчетам структуры горящего сильно закрученного факела. [21]

Исследование переходного режима контура представляет собой другую задачу. Однако в линейном приближении развитый метод может быть в некоторой степени использован даже для неустановившегося режима. Дело в том, что переходный режим можно представить в виде суперпозиции установившихся колебаний с различными частотами и отклик контура на каждую из этих частот можно вычислять таким образом, как будто действует только лишь эта частота. [22]

В настоящей главе мы распространим развитый метод на выяснение свойств газов в неравновесных условиях. Будет показано, что такой подход оказывается неприемлемым, если отклонения от равновесия велики. В то же время этот подход наиболее удобен с точки зрения математической простоты и понимания природы газов. [23]

Теория является микроскопической, сформулированной из первых принципов с помощью методов теории твердого тела для сильнонеравновесных процессов. Основу ее составляют перенормированные кинетические уравнения для новых квазичастиц, введенные С. П. Гореславским и В. Ф. Елесиным в 1969 г. Развитый метод позволяет построить последовательную теорию ПЛ. [24]

Для неэмпирического варианта необходимо аналитическое представление эффектов перекрывания. Соответствующие выражения, аналогичные указанным выше вкладам в энергию, были получены и для этого случая. Развитый метод был применен при рассмотрении барьера вращения в молекуле этана; результаты указывают на определяющую роль двухчастичных отталкиваний связей СН, однако роль трехчастичных вкладов также заметна. [25]

Схема, иллюстрирующая расположение краевых зернограничных дислокаций в границе зерна. Здесь D - среднее расстояние между дислокациями. [26]

Полученные результаты позволили заключить [116], что уши-рение толщинных контуров экстинции на электронно-микроскопических изображениях границ зерен в наноструктурных материалах действительно связано с большими упругими деформациями. Более того, максимальные значения упругих деформаций наблюдаются в приграничных областях, где их уровень значительно выше, чем в теле зерен. При этом развитый метод может быть использован для количественных измерений упругих деформаций в индивидуальных границах. [27]

Изотермы адсорбции паров воды на. [28]

В табл. 5 приводим сводку округленных средних величин s и s для рассмотренных выше адсорбентов. Видно, что в случае широкопористых адсорбентов с узким интервалом размеров пор, в пределах точности оценки ( 10 - 20 %) определяемая по уравнениям [19] и [21] поверхность адсорбционной пленки s, на которой начинается капиллярная конденсация, действительно равна величине поверхности скелета s, определяемой другими независимыми методами. Это говорит в пользу сделанных при выводе уравнения [19] допущений и позволяет с успехом применять развитый метод для определения удельной поверхности крупнопористых адсорбентов. [29]

Развитый метод апостериорного анализа является достаточно простым и физически очевидным. Он особенно удобен в случае потоков, наивысший порядок корреляционных или моментных связей которых невелик. Однако с помощью нестрогих рассуждений легко показать, что в условиях, при которых априорные характеристики потока не гарантируют разрешения сигналов, развитый метод ведет к некоторым противоречиям. [30]

Страницы: 1 2 3