Метода - зонд
Cтраница 2
Томсона был разработан В. Принципиальная схема установки здесь остается такой же, как и в методе радиоактивного зонда ( рис. 47), но радиоактивное вещество отсутствует, зато металлическая пластинка над раствором может совершать периодические колебания. Таким образом, воздух в этом методе остается диэлектриком, и между пластинкой и поверхностью раствора возникает своеобразный конденсатор. [16]
Выбрав систему информативных областей, обеспечивающую надежное различение, и приписывая зачерненной области знак 1, а незачерненной области - знак 0, получают для различных знаков различные двоичные коды, к-рые и будут являться описаниями. Справа выписан двоичный код, соответствующий букве А. Методы зондов могут быть использованы лишь в случае, если сдвиги печати невелики. [17]
Выбрав систему информативных областей, обеспечивающую надежное различение, и приписывая зачерненной области знак 1, а незачерненной области - знак 0, получают для различных знаков различные двоичные коды, к-рые и будут являться описаниями. Справа выпи сан двоичный код, соответствующий букве А. Методы зондов могут быть использованы лишь в случае, если сдвиги печати невелики. [18]
Очевидно, этот метод обеспечивает измерение истинной температуры газа только в том случае, если введение проволоки не искажает процесса сгорания. Далее, проволока должна сохранить ту же испускательную способность на единицу длины в пламени, какой она обладала в вакууме. Было установлено [29], что проволока в общем вызывает некоторое нарушение процесса сгорания. Таким образом, метод нагретой проволоки обладает недостатками, присущими методу термопар и методу зондов. [19]
На рис. 6 показаны кривые распределения тока на модели декан-тера по методу сдвоенного зонда. Кривая I относится к цилиндрической поверхности модели, кривая 2 - к конической части. Как видно из ряс. На ковусвой поверхности мо-дэли плотность тока увеличивается от края основания конуса к его центру. Минимальная плотность тока 3 3 а / г получена в точке, которая соответствует 8 сечению в предыдущих исследованиях. Сравнивая кривые распределевия тока, пожученные по методам сдвоенного зонда и кусочно-швейной аппроксимации, следует отметить соответствие между ними. [20]
 |
Зависимость времени парообразования РЗЭ массой 1 м г от их порядкового номера ( ряд летучести. [21] |
Оба носителя могут действовать по нескольким направлениям. Температура приосевой зоны разряда без добавки носителей при сжигании окислов РЗЭ держится на уровне 6000 300 К. Исключение составляют легколетучие окислы Ей и Sm, при сжигании которых температура снижается до 5100 К. При этой температуре электронная концентрация повышается с 1014 до 1015 см-3. Добавление указанных носителей к окислам РЗЭ приводит к снижению температуры зоны разряда до 4200 300f К. Это создает благоприятные условия для возбуждения элементов-примесей, что сказывается на повышении интенсивности их линий. Окись галлия и хлорид натрия влияют также на поведение атомов примесей в зоне разряда. Измерения среднего времени пребывания атомов примесей в зоне возбуждения т, проведенные по методу зондов, показали, что величина т в присутствии носителей увеличивается в 1 5 - 2 раза. Хлорид натрия действует также и на кинетику поступления из кратера электрода примесей из некоторых основ РЗЭ. [22]
Страницы: 1 2