Метода - квантовая статистика
Cтраница 1
Методы квантовой статистики позволяют вычислять j и 50 теоретическим путем. [1]
Постоянная Кюри С определяется экспериментально или же рассчитывается методами квантовой статистики. [2]
При расчете компонент этих тензоров в данной теории применяются методы квантовой статистики и использованы функции Грина. Ниже, в § 2, 3 будут рассмотрены некоторые случаи применения этой теории. [3]
В работе [93] выполнен расчет радиуса экранирования выделенного заряда в плотной водоро-доподобной плазме методами квантовой статистики. Применяется самосогласованная модель, основным положением которой является равноправное рассмотрение связанных и свободных электронов, поскольку в условиях сильного обменного взаимодействия локализации электронов на атомных орбиталях не происходит. Радиус экранирования выражается через плотность распределения электронов по энергиям п ( Е ] и Si ( E) фазы рассеяния. [4]
В заключение отметим, что при учете квантовой природы энергии постулат Планка легко доказывается методами квантовой статистики. [5]
Значения энтальпии и энтропии в идеально газовом состоянии ( г 0 и sc) определены методами квантовой статистики по данным спектроскопического исследования. [6]
В приближении широких энергетических зон электроны проводимости и дырки рассматриваются как квазисвободные частицы и не являются точечными дефектами, а размазаны по решетке кристалла, причем их энергии распределены по уровням зон в широком интервале. В этом случае химический потенциал электронов ( уровня Ферми) вычисляют методами квантовой статистики. [7]
Формула ( 24 6) выражает закон Стефана - Больцмана. Он, как мы увидим далее ( см. § 72), может быть выведен методами квантовой статистики, которая позволяет выразить константу а через основные физические постоянные. [8]
В аспекте квази классической теории газов, изложенной в предыдущей главе, вышеуказанное понимание энтропийной константы не является самоочевидным. Идеальный газ вследствие предполагаемого отсутствия сил взаимодействия между частицами не должен конденсироваться ни при каких температурах; поэтому, применив к идеальному газу методы квантовой статистики и установив, что в выражение энтропии входит член, не зависящий от температуры, казалось бы, мы не имеем права истолковывать этот член как энтропию газа по отношению к кристаллу. Здесь ощущается некоторая неясность, которую формально можно устранить ссылкой на закон Нернста. А именно мы могли бы истолковать энтропийную константу как энтропию идеального газа в состоянии 1 К и р 1 атм по отношению к какому-то такому состоянию газа при 0 К, когда, в согласии с законом Нернста, его энтропия равна нулю. Однако, имея в виду газы, действительно существующие в природе, упомянутое нулевое состояние газа мы ни в коем случае не может отождествить с состоянием бесконечно разреженного насыщенного пара при абсолютном нуле. [9]
Электрические, тепловые, оптические и некоторые другие свойства металлов определяются состоянием свободных электронов в них. Поэтому основной задачей квантовой теории металлов является выяснение закономерностей в распределении свободных электронов по энергиям. Это распределение получено методами квантовой статистики Ферми-Дирака. В основе квантовой статистики лежат следующие основные принципы: 1) все электроны системы одинаковы ( неразличимы); 2) состояние электрона определяется четырьмя квантовыми числами, а изменение состояния - изменением хотя бы одного из них; 3) в системе не может быть одновременно более одного электрона в данном квантовом состоянии. [10]
 |
Энергия активации поверхностной подвижности. [11] |
Существуют еще и танцующие молекулы, волнообразно движущиеся вдоль поверхности. Этот третий вид движения обнаруживается при изучении энтропии адсорбции Sa ( dF / dT) v, находимой из температурной зависимости Fa. С другой стороны, для двухмерного газа Sa может быть вычислена методами квантовой статистики. Сравнение измеренных и вычисленных значений показывает, что они совпадают во многих случаях, но в некоторых заметно различаются. Отсюда следует, что атомы Хе обладают не двумя, а тремя степенями поступательного движения, приподнимаясь над поверхностью на высшие колебательные уровни. Сочетание таких подъемов с тангенциальными прыжками приводит к волнообразному движению. [12]
Вероятностный характер предсказаний позволяет сблизить классическое рассмотрение с квантовым, в котором вероятность лежит в природе вещей. В результате многие выводы и утверждения классической и квантовой статистик легко переводятся простыми правилами соответствия с классического языка на квантовый и наоборот. В этом смысле они оказываются едиными для обеих статистик. В условиях, требующих квантового рассмотрения макроскопического тела, конкретные вычисления, разумеется, должны проводиться методами квантовой статистики. [13]
Страницы: 1