Cтраница 2
Статистическая модель, использующая методы статистической физики, исходит из внешнего сходства кипящего слоя твердых частиц с хаотическим движением молекул в газе или жидкости. Однако такое предположение будет справедливым только при условии стохастического движения частиц и относительно равномерного распределения их по объему, т.е. для однородной, достаточно разреженной ( порозность е 0 6) системы. Тогда распределение частиц по скоростям будет сходственно с максвелловским, и для математического описания системы можно использовать законы статистической физи-ки. Чтобы применить эту модель, нужно псевдоожиженный слой превратить в организованный, однородный. [16]
Сформулировав основные понятия и методы статистической физики полимерных цепей с объемными взаимодействиями, мы переходим к подробному исследованию конкретных систем. Эта глава посвящена проблеме статистических конформационных свойств отдельной ( одиночной) макромолекулы. Экспериментальная реализация такой ситуации-столь разбавленные полимерные растворы, в которых отдельные цепи не перекрываются. [17]
При нахождении потенциала взаимодействия методами статистической физики наибольшую трудность вызывает учет взаимовлияния адсорбционной пленки и поверхностного слоя адсорбента, и задача значительно упрощается, если состав и структуру поверхностного слоя адсорбента можно считать неизменяемыми. Кроме того, необходимо учитывать закономерное изменение внешних координат и связанное с этим изменение потенциальной энергии при изменении массы и толщины адсорбционной пленки. Только при таком изменении параметров состояния, когда изменением внешних координат можно пренебречь, уравнения (1.41) и (1.42) и следующие из них дифференциальные соотношения принимают тот же вид, что и для поверхностных слоев, но входящие в них величины ( в том числе и натяжение) относятся лишь к адсорбционной пленке. Напомним, что величины jj; в уравнениях (1.41) и (1.42) представляют собой полные химические потенциалы с учетом внешнего поля, в данном случае - поля адсорбента. [18]
Расчет термодинамических функций проводится методами квантовой статистической физики. [19]
Видно, что вычисление методами статистической физики поправки ЬУ к свободной энергии позволяет вычислить тензор поляризуемости am - Однако сна зависит не только от диэлектрической проницаемости вещества, но и от формы диэлектрика. Поэтому для расчета должна быть выбрана такая форма диэлектрика, для которой вид тензора поляризуемости известен. Наиболее простым случаем является изотропная пластинка конечной толщины. [20]
В 1887 г. В. А. Михельсон применил методы статистической физики к тому массовому коллективу элементарных излучателей, которым является нагретое тело. [21]
Монография ученых из ГДР посвящена методам квантовой статистической физики, используемым при расчетах равновесных, кинетических и оптических свойств газовой плазмы и плазмы твердого тела. В первой части книги изложены основные физические представления о свойствах макроскопических систем заряженных частиц, во второй описаны конкретные применения рассматриваемых методов к расчетам свойств различных систем заряженных частиц. [22]
Однако решение любой конкретной задачи методами статистической физики сложно и в первом приближении, которым в большинстве случаев можно ограничиться, может быть достаточно легко проведено методами феноменологической термодинамики. Между этими методами существует определенная связь, которая позволяет рассчитывать недостающие для термодинамики характеристические функции. [23]
Используется принцип соответственных состояний [15], методы статистической физики [16], а также эмпирические методы ( например, определение параметров азеотропной смеси по линии азеотропов для данного азеотропного ряда [1]) и эмпирические соотношения. [24]
Для решения задач молекулярной физики пользуются методами статистической физики. Статистическая физика оперирует средними значениями величин, характеризующих свойства отдельных молекул: средним размером молекул, средним расстоянием между ними и средней скоростью молекул. [25]
Рассмотрим теперь задачу вычисления диэлектрической проницаемости методами статистической физики. [26]
Для написания следующих членов ряда необходимы уже методы статистической физики. [27]
Для газов термодинамические функции чаще всего вычисляются методами статистической физики, для жидкостей же и твердых тел они обычно находятся экспериментально с помощью калорических определений теплоемкости. [28]
При описании зависимости проводимости от температуры пользуются методами статистической физики. [29]
Известно, что свойства системы можно описать, применяя методы статистической физики. Однако практическое использование этих методов сопряжено с огромными математическими трудностями, связанными с необходимостью вычисления статистического интеграла, для чего нужно знать потенциальную энергию взаимодействия всех частиц системы и их координаты. [30]