Cтраница 2
В области С скорости сдвига можно считать практически постоянными. Однако напряжения сдвига непостоянны, а постепенно уменьшаются вследствие снижения эффективной вязкости. Параллельно этому происходит уменьшение упругих деформаций. Уменьшение упругих деформаций было обнаружено в работах Клегга22 и Метцнера с сотрудниками55, которые наблюдали аномально высокое эластическое восстановление экструдата при использовании коротких капилляров. Они объяснили наблюдавшийся эффект тем, что в коротком капилляре не успевает установиться равновесное ( низкое) значение вязкости и соответствующие ему низкие напряжения и упругие деформации. [16]
Результаты, представленные на рисунке, относятся к очень широкому диапазону изменения параметров, однако точки, характеризующие массо - и теплообмен, попадают в одну довольно узкую полосу. Как отмечали Ноттер и Слейчер [118], при высоких значениях Рг или Sc эти данные особенно чувствительны к шероховатости стенки. Аналогии Дайсслера и Васана и Уилки вполне правомерны в области умеренных значений Sc, но дают отклонения на 20 - 50 % от экспериментальных точек при наибольших значениях Sc. Простое уравнение Чилтона-Кольборна описывает обсуждаемые данные так же неплохо, как и более совершенные уравнения. Решение Кармана перестало совпадать с опытными данными при значениях Sc, превышающих примерно 10, по-видимому, из-за того, что он не допускал существования турбулентной диффузии при у 5, что отвечает важной области потока, когда значение Sc велико. При Re 10000 расчет по уравнению (5.32) дает значения чисел Стантона, которые на 23 % превышают значения, следующие из соотношения Чилтона и Кольборна, причем они очень хорошо соответствуют данным Фрейда и Метцнера и результатам экспериментов. Данные по массообмену в газах находятся на графике значительно выше данных по теплообмену, хотя результаты расчета, выполненного по уравнению Мак-Адамса [104] для теплоотдачи к газам, проходят несколько выше опытных точек, использованных Фрейдом и Метцнером. [17]