Механизм - перенос - масса
Cтраница 2
Сопоставляя рис. VII-8 и Х-5, можно заметить принципиальное сходство между профилями изменения скоростей, температур и концентраций. Это указывает на то, что в определенных условиях существует аналогия между механизмами переноса массы, тепла и механической энергии. В ядре турбулентного потока, движущегося внутри трубы ( канала), при перемешивании под действием турбулентных пульсаций происходит выравнивание скоростей частиц, а в процессах тепло - и массопереноса - выравнивание соответственно температур и концентраций. В пределах же пограничного подслоя, где действие турбулентных пульсаций становится пренебрежимо малым, наблюдается резкое падение скоростей, а также температур и концентраций. При этом в общем случае толщины гидродинамического, теплового и диффузионного пограничных подслоев не одинаковы. Их толщины совпадают, когда равны величины кинематической вязкости ч, коэффициента температуропроводности а и коэффициента молекулярной диффузии D. Как известно, значениям ч, а и D пропорциональны соответственно количества переносимых массы, тепла и механической энергии в пограничном слое. [16]
Это указывает на то, что в определенных условиях существует аналогия между механизмами переноса массы, тепла в механической энергии. В ядре турбулентного потока, движущегося внутри трубы ( канала), при перемешивании под действием турбулентных пульсаций происходит выравнивание скоростей частиц, а в процессах тепло - и массопереноса - выравнивание соответственно температур и концентраций. В пределах же пограничного подслоя, где действие турбулентных пульсаций становится пренебрежимо малым, наблюдается резкое падение скоростей, а также - температур и концентраций. При этом в общем случае толщины гидродинамического, теплового и диффузионного пограничных подслоев не одинаковы. Их толщины срвпадают, когда равны величины кинематической вязкости v, коэффициента температуропроводности а и коэффициента молекулярной диффузии D. Как известно, значениям v, а и D пропорциональны соответственно количества переносимых массы, тепла и механической энергии в пограничном слое. [17]
При толщине отливок 0 16мм в пределах температур греющей поверхности 65 - 100 С температура контактного слоя изменяется от 64 7 до 83 5 С. Эта область температур контактного слоя материала характерна тем, что именно при этих температурах происходит изменение механизма переноса массы тепла. С повышением tTp выше 100 С температура контактного слоя также повышается, но скорость ее изменения заметно снижается по сравнению со скоростью в двух предыдущих областях температур. Изменение / 1р от 110 до 140 С приводит к изменению температуры контактного слоя от 86 до 92 С. [18]
При толщине отливок 0 16 мм в пределах температур греющей поверхности 65 - 100 С температура контактного слоя изменяется от 64 7 до 83 5 С. Эта область температур контактного слоя материала характерна тем, что именно при этих температурах происходит изменение механизма переноса массы тепла. С повышением trp выше 100 С температура контактного слоя также повышается, но скорость ее изменения заметно снижается по сравнению со скоростью в двух предыдущих областях температур. Изменение tlp от ПО до 140 С приводит к изменению температуры контактного слоя от 86 до 92 С. [19]
Элемент дисперсной фазы ( пузырь, капля), в котором протекает массообмен как в объеме, так и на межфазной границе, движется в объеме сплошной фазы под действием сил Архимеда, инерционных сил и сил сопротивления, подвергаясь одновременно воздействию механизма переноса массы, энергии и импульса через границу раздела фаз. Каждый вид неравновесности обусловливает прежде всего перенос соответствующей субстанции и одновременно оказывает перекрестное ( косвенное) влияние на перенос других субстанций. [20]
С, при 65 С tK равна 64 7 С, т.е. температура контактного слоя материала мало отличается от температуры греющей поверхности в пределах первой области, характеризуемой обычным механю мо м пегоенс) са. При толщине отливок 0 16 мм в пределах температур греющей поверхнчкГта 65:: 1Ш0 темпвратура - - контактного слоя изменяется от 64 7 до 83 5 С. Эта область температуры контактного слоя материала характерна тем, что именно при этих температурах происходит изменение механизма переноса массы тепла. С повышением /, выше 100е С температура контактного слоя также повышается, но скорость ее изменения заметно снижена по сравнению со скоростью в двух предыдущих областях температур. Изменение t, со ПО до 140 С приводит к изменению температуры контактного слоя от 86 до 92 С. [21]
 |
Типичное распределение величин по опытам ЦЭИ [ смесь аргон - вода. восходящий вертикальный поток. р 21 8 кг / см2... 2 5 комнатная температура. [22] |
Они нашли заметное влияние на влагосодержание входных участков; тот тип входа, который давал более высокое влагосодержание в центре, приводил и к более низким перепадам давлений, по крайней мере при низких скоростях жидкости. Авторы получили уравнение для влагосодержания в предположении, что подобие в механизме переноса массы и момента количества движения, используемое обычно для однофазного потока, также применимо и к двухфазному потоку. [23]
Хираи и Ямашита [52] пытались устранить этот недостаток концепции зародышеобразования путем учета частичного плавления. Они ввели в выражение для ДС член, содержащий зависящую от переохлаждения степень кристалличности. Введение этого члена приводит к линейному уменьшению барьера свободной энтальпии со степенью переохлаждения вблизи температуры плавления [ ср. Петер-лин [94] модифицировал уравнение ( 13), введя в него выражение, характеризующее механизм переноса массы к поверхностям складок. Он предположил, что механизм скользящей диффузии, предложенный Хараи и др. [53], проявляется в коллективных перескоках на величину, кратную ступеньке / 0; повторяющегося расстояния в кристаллической структуре. Энергия активации такого перескока должна быть lEm / d0, где Ет - энергия активации единичного перескока. Для объяснения экспериментальных результатов оыла использована соответствующая зависимость Ет от температуры. Резонно предположить, по крайней мере качественно, что Ет резко уменьшается по мере приближения к температуре плавления. [24]
Концентрационные и диффузионные напряжения отличаются и природой их релаксации. Диффузионные напряжения могут исчезать в результате стока вакансий; концентрационные же напряжения не могут исчезать в результате стоков диффундирующих атомов. Релаксация напряжений в диффузионной зоне происходит при любом значении напряжений, однако механизм релаксации для разных по значению напряжений разный. Принято рассматривать две области напряжений: область, в которой напряжения не превосходят предела упругости, и область, в которой они больше предела упругости. В первой области механизмы переноса массы, которые связаны со скольжением и размножением дислокаций, не проявляются; действует лишь диффузионный механизм. [25]
Концентрационные и диффузионные напряжения отличаются и природой их релаксации. Диффузионные напряжения могут исчезать в результате стока вакансий; концентрационные же напряжения не могут исчезать в результате стоков диффундирующих атомов. Релаксация напряжений в диффузионной зоне происходит при любом значении напряжений, однако механизм релаксации для разных по значению напряжений разный. Принято рассматривать две области напряжений: область, в которой напряжения не превосходят предела упругости, и область, в которой они больше предела упругости. В первой области механизмы переноса массы, которые связаны со скольжением и размножением дислокаций, не проявляются; действует лишь диффузионный механизм. Время релаксации напряжений по механизму диффузионно-вязкого переноса массы оценивается значением 10 - 3 с [ 32, с. Такое малое время релаксации показывает, что накопления напряжений практически не происходит. [26]
Страницы: 1 2