Cтраница 1
Современная волновая механика отказывается от представления об электроне, как о неизменном шарообразном элементарном заряде и от представления о его орбите, как о пути движения такого шарика. Однако и волновая механика представляет себе атом, как совокупность положительных и отрицательных, зарядов. Очевидно, что и состоящую из атомов молекулу также следует себе представлять как совокупность положительных и отрицательных зарядов. [1]
Современная волновая механика уже давно отказалась от дискретной картины атома и от раздельности в понимании свойств частицы и волны. Мы приписываем каждой частице волновую природу, а волнам - свойства частиц. Это единство в понимании явлений природы, это единство противоположностей, гармонирует с единством системы элементов, объединяющей взаимопротивоположные свойства элементов, этих простых представителей единой, существующей реально и независимо от нашего восприятия материи. [2]
Современная волновая механика рисует атомы, как образования, имеющие непрерывное электронное облако. [3]
Современная волновая механика атома базируется на двух принципах: волновом движении электрона и принципе неопределенности. [4]
Несмотря на столь большие количественные и качественные различия в свойствах, современная волновая механика объясняет все типы веществ одной общей теорией электрических свойств. Основу этой теории составляют условия закрепления электронов в теле - их энергетические уровни. [5]
В следующем параграфе мы подробно рассмотрим движение электрона в атоме водорода так, как его представляет современная волновая механика, и разберем важный вопрос о квантовании движения по новой теории. [6]
Вопрос об ослаблении интенсивности рентгеновских лучей при прохождении их через вещество, не являясь основным в рентгенострук-турном анализе, имеет тем не менее существенное значение при разрешении некоторых определенных задач. Поглощение рентгеновских лучей необходимо учитывать при расчете интенсивности дифрагированных кристаллом лучей; оно играет определенную роль при выборе излучения; селективное поглощение используется при фильтрации лучей. Тем не менее подробное рассмотрение всех процессов взаимодействия рентгеновских лучей с веществом с позиций современной волновой механики в рамках настоящего курса не представляется необходимым. С другой стороны, ограничиваясь кратким перечислением процессов, приходится мириться с некоторыми существенными неточностями, неизбежными при упрощенном описании явлений. [7]
Однако объяснение абсорбционных спектров одним затуханием молекулярных резонаторов недостаточно. В первом, имеющем основное значение, энергия падающего кванта hv поглощается полностью. После возбуждения избыток энергии излучается полностью или частично ( резонансное излучение или флуоресценция) или же при ударах второго рода переходит полностью в тепло. Второй класс поглощения соответствует случаю частичного захвата энергии кванта hv либо, наоборот, сообщению кванту добавочной энергии. На основе принцица соответствия между теорией квантов ( см.) и классич. Более строго эта задача решается современной волновой механикой. [8]
Так как возможность участия в электрическом токе положительных ионов исключается экспериментальным фактом отсутствия электролитического разложения в интересующих нас веществах, то при размышлении о природе положительной проводимости в электронных проводниках прежде всего приходит мысль о возможном участия в электрическом токе позитронов. Но такая гипотеза отпадает сразу, как только мы учтем, что в среде, содержащей электроны, позитроны нестабильны и что образование позитронов связано с затратой такой огромной энергии ( 1 мэв), которой неоткуда взяться в нсрадиоактивном материале; средняя теп-лоиая энергия атомои твердого тела при комнатной температуре составляет несколько сотых электронвольта, а увеличение энергии носителей тока во внешнем электрическом поле пе превосходит и сотой доли этой величины. Остается, следовательно, искать какое-то другое объяснение тому факту, что электронная проводимость может проявляться по-разному: то в виде простого и понятного из элементарных представлений движения отрицательно заряженных электронов, то в виде какого-то более сложного движения этих частиц, которое эквивалентно движению положительных зарядов, имеющих, как показывает опыт, примерно ту же массу, что и электроны, участвующие в отрицательной проводимости. Правильное и строгое объяснение этого парадоксального явления было найдено при теоретическом изучении поведения электронов в кристаллической решетке твердого тела. Суть этого объяснения связана с особыми волновыми свойствами электронов и с периодической структурой пристал личсской решетки. Строгое изучение этого вопроса проводится с помощью сложного математического аппарата современной волновой механики, не позволяющего изложить физическую сущность этого явления с помощью наглядных представлений классической физики. Однако правильная, но не строгая интерпретация экспериментального факта существования двух типов проводимости может быть проведена без использования трудного математического аппарата квантовой теории, на основании тех общих представлений о строении атомов, которые излагаются в общем курсе физики. [9]
Представим себе галилеева наблюдателя, проводящего измерения. Он пользуется координатами х, у, z, t, наблюдая события в своей макроскопической системе отсчета. Переменные х, у, z, t - это числовые параметры, и именно эти числа входят в волновое уравнение и в волновую функцию. Но каждой частице атомной физики соответствуют наблюдаемые величины, которые являются координатами частицы. Связь между наблюдаемыми величинами х, у, z и пространственными координатами х, у, z галилеева наблюдателя носит статистический характер; каждой из величин х, у, z в общем случае может соответствовать целый набор значений с некоторым распределением вероятностей. Что же касается времени, то в современной волновой механике нет наблюдаемой величины t, связанной с частицей. Есть лишь переменная t, одна из пространственно-временных переменных наблюдателя, определяемая по часам ( существенно макроскопическим), которые имеются у этого наблюдателя. [10]
Основное соотношение, связывающее кривизну с изгибающим моментом, впервые было получено Яковом Бернуллн, хотя ему не удалось найти правильное значение постоянной, входящей в это соотношение. Тем не менее его работа должна рассматриваться как первый вклад в решение задач о больших прогибах балок. Следуя совету Даниила Бернулли, Эйлер вновь вывел дифференциальное уравнение линии прогибов и приступил к решению различных задач об эластике; см. [1.1], стр. В 6.20 ] приведена известная статья Эйлера о линиях прогиба. Лагранжа [6.21]); краткая биография Лагранжа приведена в [6.4] на стр. Макс Борн в своей диссертации [6.23] исследоэал эластику при помощи вариационных методов ( см. [1.13], стр. Макс Борн ( 1882 - 1970) - выдающийся физик, заложивший основы современной волновой механики, автор важных работ в области квантовой механики и теории относительности. [11]