Cтраница 2
Френеля, D ( x ] - к х / k 1 - волновой параметр, а хш - волновое число, соответствующее микромасштабу турбулентности. [16]
Такой механизм дробления капель имеет место в тех случаях, когда причиной деформации являются вязкие напряжения, действующие по сечению капель. При турбулентном течении распад капель под действием этих напряжений происходит, когда диаметр капель меньше микромасштаба турбулентности. На капле большего диаметра в большей мере сказывается действие пульсации потока. Капля воды в потоке нефти принимает неправильные формы и при совпадении частоты наложенной пульсации с частотой собственных колебаний рвется на более мелкие составляющие. [17]
Если вспомнить, что при масштабных величинах могут стоять численные коэффициенты, обычно 0 ( 1), то наш выбор определяющих величин можно признать удачным. Отметим, что формулы ( 1), ( 2) по виду совпадают с микромасштабами турбулентности Колмогорова [11], что неудивительно, поскольку величины Г и Ъ имеют те же размерности, что и кинематическая вязкость и скорость диссипации ( генерации) кинетической энергии. [18]
Такой механизм дробления капель имеет место в тех случаях, когда причиной деформации являются вязкие напряжения, действующие по сечению капель. В турбулентном течении распад капель под действием этих напряжений происходит при диаметре капель, меньших по размерам микромасштаба турбулентности. [19]
Существует определенная связь между среднестатистическими размерам вихрей в потоке и двухточечным коэффициентом корреляции: расстояние, где величина Rij обращается в нуль, характеризует наибольший размер вихрей, а интеграл от Ki. Если истинную, кривую RH заменить параболой ( рис. 13.5, а, штриховая линия), то расстояние от начала координат до точки пересечения параболы с осью xt характеризует микромасштаб турбулентности, или средний размер наименьших вихрей К. [20]
Интервал масштабов турбулентных неоднородностей, много меньших L, описываемый этой гипотезой, часто называют равновесным интервалом, так как здесь режим компонент турбулентности характеризуется подвижным статистическим равновесием между силами инерции и силами вязкости. Так как Я вообще определяется лишь с точностью до порядка величины, то можно считать, что Я - е 1 / 3 / 1; этот масштаб называется в настоящее время колмогоров-ским микромасштабом турбулентности. Из параметров s и v можно составить также масштаб скорости ( ev) 1 / 4; вследствие первой гипотезы подобия можно утверждать, например, что определенная на стр. [21]
Область а характеризуется наибольшими вихрями, получающими энергию от осредненного течения и передающими ее более мелким вихрям. По размеру эти вихри близки макромасштабу турбулентности. Энергонесущие вихри передают энергию более мелким вихрям, те в свою очередь - еще более мелким и так далее. Именно в этих наименьших вихрях, имеющих размер, близкий к микромасштабу турбулентности, происходит переход турбулентной энергии в тепло. Между областью крупных вихрей с максимальной энергией и областью наименьших вихрей имеется промежуточная область вихрей средних размеров ( область &), называемая инерционной областью спектра. [22]
Теоретический анализ содержал основное уравнение движения, описывающее влияние стенки на двухфазный турбулентный поток, и решение уравнений, включающее лишь наиболее существенные процессы, которые протекают в стационарных условиях. Размер частицы предполагался настолько малым в сравнении с размером вихря или микромасштабом турбулентности потока, что вклад различных пульсаций скорости был линеен. Течение, особенно вблизи стенки, является анизотропным и неоднородным. [23]