Емак

Cтраница 1

Емаки и Куго обнаружили также, что как они и ожидали, температура твердых частиц, измеренная открытой термопарой, была почти одинаковой по всему слою. [1]

Емаки и Куго пришли к ошибочному выводу о том, что массо-передача газ - твердые частицы в фонтанирующем слое происходит главным образом в области фонтанирующего ядра. [2]

Емаки и Куго было найдено, что численные значения критерия Шервуда ( 0 03 - 1 2) при этих условиях по крайней мере на порядок меньше, чем рассчитанные для неподвижного и псевдоожижен-ного слоев. Невзирая на это, качественно можно предположить, что снижение эффективности массопередачи при переходе от фильтрующего слоя к фонтанирующему является непосредственным следствием того факта, что приближение к равновесию в ядре происходит значительно медленнее, чем в периферийном кольце, как об этом говорилось в предыдущем разделе. [3]

Емаки с сотрудниками опубликовано большое число данных ло непрерывным опытам, показывающих влияние параметров системы ( табл. 11.10) на выход газа ( этилена, пропилена, метана, водорода и углерода) Для широкого диапазона условий и исполь - зуемых материалов. [4]

Хотя Емаки и Куго знали об обычных трудностях измерения коэффициента массопередачи в плотной части слоя, которые возникают из-за слишком быстрого достижения равновесия между фазами, они вынуждены были проводить эксперименты, в которых высота слоя равнялась бы по крайней мере одному диаметру аппарата, чтобы получить более или менее стабильный фонтанирующий слой. Поэтому воздух, выходящий из верхней части периферийного кольца самых невысоких слоев, должен быть насыщенным. Однако было найдено, что воздух, выходящий даже из самых высоких слоев ( которые были высотой немногим меньше 0 5 м), оказывался ненасыщенным. Последнее подтверждает еще раз, что высота аппарата должна быть не менее 1 м, поскольку именно на таком расстоянии достигается равновесие в фонтанирующем ядре. С учетом вклада насыщенного воздуха из периферийного кольца влажность непосредственно над слоем должна быть несколько ниже, хотя оказалось, что используемая техника измерений ( влажный и сухой шарик термометра) была недостаточно чувствительна, чтобы зарегистрировать это различие. [5]

При дальнейшем сравнении фонтанирующего слоя с псевдо-ожиженным Емаки отметил, что для данного твердого материала единственным способом контролировать время контакта во втором случае является уменьшение высоты слоя, которую, однако, нельзя уменьшать беспредельно, так как необходимо поддерживать изотермические условия. Для фонтанирующего слоя скорость газа увеличивается с повышением высоты, так что время контакта остается коротким даже в относительно высоких слоях. [6]

Еще одним преимуществом фонтанирующего слоя перед псев-доожиженным, как отметили Емаки с сотрудниками, является несколько большая гибкость, позволяющая контролировать время контакта не только изменением высоты слоя, но и варьированием диаметра входного отверстия для газа. [7]

Хромофоры ряда индола. [8]

О наличии неизменного индольного ядра в алкалоидах этой группы можно судить по спектру, который имеет две основные полосы поглощения: с А макс 225 мжк ( емак. В табл. 2.20 приведены данные для некоторых представителей этой группы. [9]

Корреляционный график для уравнения. [10]

Теоретическое уравнение (8.18), предсказывая положительное7 влияние как сРт, так и рн ( и, следовательно, рт), ближе к эмпирическому уравнению (8.13) Малека и Лу, чем к уравнению (8.14) Емаки и Куго. [11]

Иллюстрацией факторов, которые следует учитывать при интерпретации спектров в области ниже 210 ммк, служит то, что к этой области относится поглощение, обусловленное наличием бензольного кольца ( для бензола Ямакс 201 ммк, Емакс 8000), фуранового цикла ( 1макс 208 ммк, емак (, 10 000) и двойной связи ( Яжакс 200 - 205 ммк, емако - 8000), причем эти группы могут находиться как в отдельности, так и в различных комбинациях. Бензольное - кольцо легко можно исключить, если отсутствует вторая полоса приблизительно при 260 ммк ( г макс - 300), фурановый цикл - на основании данных по поглощению в инфракрасной области. [12]

К сожалению, экспериментальные данные по изучению конверсии газа в фонтанирующем слое не годятся для подтверждения теоретической модели. Кинетика процесса крекинга нефти, исследованная Емаки с сотрудниками [237, 238], слишком сложна из-за большого числа побочных реакций. [13]

Чтобы сравнить фонтанирующий слой с другими системами для выполнения реакций, необходимо иметь возможность предсказывать степень конверсии для-реактора. Имея это в виду, Матур и Лим [144] использовали предложенный ранее Емаки [234] подход и выдвинули теоретическую модель реактора с фонтанирующим слоем, в том числе и для реакции в паровой фазе в присутствии катализатора или частиц теплоносителя. Теория позволяет рассчитать степень превращения химической реакции в общем виде, но ценность ее снижается тем, что она не дает полной информации о гидродинамической характеристике фонтанирования. Однако теоретическая модель приведена в такой форме, что полученную информацию можно легко систематизировать. [14]

Страницы: 1