Cтраница 2
Функции F, G убывают при развитии изолированного термодинамического мирка. [16]
Сам нестатический процесс в термодинамике не исследуется, но изучается возможность перехода изолированного термодинамического мирка из одного состояния в другое. Этот переход может осуществиться нестатическим образом только в том случае, если общая энтропия изолированного термодинамического мирка в конечном состоянии больше его общей энтропии в начальном состоянии. При квазистатическом переходе общая энтропия в конечном состоянии равна общей энтропии в начальном состоянии. Не существует переходов, которые сопровождались бы убылью общей энтропии. [17]
Стабильность равновесия влечет за собой ряд термодинамических следствий. Пусть наш изолированный термодинамический мирок состоит из системы и находящегося в тепловом контакте с нею источника теплоты. Пусть объем и другие обобщенные координаты, характеризующие состояние системы и источника теплоты, остаются постоянными. Тогда развитие сведется к выравниванию ( первоначально различных) температур системы и источника теплоты. [18]
Сам нестатический процесс в термодинамике не исследуется. Изучается возможность перехода изолированного термодинамического мирка из одного состояния в другое. Этот переход может осуществиться нестатическим образом только в том случае, если общая энтропия изолированного термодинамического мирка в конечном состоянии больше его общей энтропии в начальном состояний. При квазистатическом переходе общая энтропия в конечном состоянии равна общей энтропии в начальном состоянии. Не существует переходов, которые сопровождались бы убылью общей энтропии. [19]
Развитие сопровождается ростом общей энтропии. После наступления равновесия ( неосуществимый) выход из него изолированного термодинамического мирка должен был бы сопровождаться уменьшением общей энтропии. При переходе изолированного термодинамического мирка через состояние равновесия изменение общей энтропии должно менять свой знак на обратный. Из элементов дифференциального исчисления тогда следует: равновесию соответствует экстремальное и притом максимальное значение общей энтропии. [20]
Сам нестатический процесс в термодинамике не исследуется, но изучается возможность перехода изолированного термодинамического мирка из одного состояния в другое. Этот переход может осуществиться нестатическим образом только в том случае, если общая энтропия изолированного термодинамического мирка в конечном состоянии больше его общей энтропии в начальном состоянии. При квазистатическом переходе общая энтропия в конечном состоянии равна общей энтропии в начальном состоянии. Не существует переходов, которые сопровождались бы убылью общей энтропии. [21]
Развитие сопровождается ростом общей энтропии. После наступления равновесия ( неосуществимый) выход из него изолированного термодинамического мирка должен был бы сопровождаться уменьшением общей энтропии. При переходе изолированного термодинамического мирка через состояние равновесия изменение общей энтропии должно менять свой знак на обратный. Из элементов дифференциального исчисления тогда следует: равновесию соответствует экстремальное и притом максимальное значение общей энтропии. [22]
Создается парадоксальное положение: одно и то же состояние одновременно является и не является состоянием равновесия. Выход из противоречия возможен только один. Пусть равновесное начальное состояние изолированного термодинамического мирка таково, что он способен к нестатическим изменениям. [23]
Сам нестатический процесс в термодинамике не исследуется. Изучается возможность перехода изолированного термодинамического мирка из одного состояния в другое. Этот переход может осуществиться нестатическим образом только в том случае, если общая энтропия изолированного термодинамического мирка в конечном состоянии больше его общей энтропии в начальном состояний. При квазистатическом переходе общая энтропия в конечном состоянии равна общей энтропии в начальном состоянии. Не существует переходов, которые сопровождались бы убылью общей энтропии. [24]