Cтраница 1
Множи - F ( B) тель: / 2 называется структурным множителем, а величина / 1 - структурной амплитудой. VI ], структурная амплитуда показывает, во сколько раз амплитуда колебаний лучей, отраженных какой-либо атомной плоскостью ( hkt) кристалла со сложной решеткой, больше амплитуды лучей, отраженных той же плоскостью ( hkl) простой решетки. [1]
Схема логарифмического множи - Фиг. [2]
Здесь PI O) дается формулой (14.2), в которой w заменено на о0, а в множи - TCJii. Вероятность активации Р 1 вычисляется через /) я 1 в из соотношения детального равновесия. Поэтому вероятности (14.4) могут быть использованы для построения системы кинетических уравнений, описывающих колебательную релаксацию не очень сильно возбужденных молекул. Если же состояние сильно колебательно возбуждено, то вероятность перехода между высшими уровнями может оказаться сравнимой с единицей даже при условии, когда вероятность перехода между низшими состояниями мала. [3]
Таким образом, в рассматриваемой задаче закон движения удар ной волны определяется ( с точностью до постоянного множи теля) уже из простых соображений размерности. [4]
Но ввиду произвола в выборе функций т) интеграл будет обращаться в нуль для любых функций т ] лишь в том случае, если множи тель в скобках в подынтегральном выражении равен нулю. [5]
Группой явлений называют совокупность явлений того или иного класса, выделенных яз - его не определенными численными значениями условий однозначности, а произведением соответствующих значений условий однозначности на некоторые постоянные численные множи - тели, называемые множителями преобразования. [6]
По уравнению ( 41) составлен график, приведенный на рис. 25 Как и на предыдущем графике, численные значения относято к величине характеризующего фактора К - 11 8, а для других зна чений К в правом углу рисунка приведены корректирующие множи тели. [7]
В качестве основания системы логарифмов может быть выбрано любое вещественное число, строго большее единицы. Легко видеть, что при изменении основа ния системы логарифмов величины энтропии для всех законов распределения умножаются на один и тот же постоянный множи - - тель. [8]
Кроме того, имеется дополнительный множитель ( сщ ш) 4, где OL - частота падающего фотона. Уравнения (5.2) и (5.3) являются главными результатами расчетов Шукера и Гамона и показывают, что измеряемый спектр комбинационного рассея-ния аморфного твердого тела может быть представлен как произведение функции распределения Бозе - Эйнштейна, множи теля l / oo, соответствующего гармоническому осциллятору с частотой и, вероятностей перехода и, наконец, искомой функции плотности колебательных состоянии. [9]
При этом показатели изменяемости и функции изменяемости у свободного члена и частного интеграла одинаковы. Различными могут оказаться только функции интенсивности. В частном интеграле последняя содержит дополнительный множи. Это значит, что функция интенсивности частного интеграла существенно меньше по абсолютным значениям, нежели соответствующий свободный член. Достаточное условие справедливости высказанного утверждения заключается в том, что линии уровня функции изменяемости свободного члена при не слишком большом показателе изменяемости ( тт) не должны касаться характеристик оператора L, а при достаточно большом показателе изменяемости ( т т, ) они не должны касаться характеристик оператора N. Частный интеграл обсуждаемого вида может существовать и при нарушении сформулированного выше условия. При этом, как показано на примере, будут иметь место явления, которые можно назвать резонансными. [10]
Эти рассуждения могут быть сделаны строгими, даже в случае, когда Pt - j ( /) - - О, В соответствии с теоремой Дермана, упомянутой в 1, гл. XV, 1 1, если р порождает неприводимую и возвратную цепь, то существует вектор а, такой, что сср а. При этом а определяется однозначно с точностью до постоянного множи. [11]