Численный множитель

Cтраница 1

Численные множители ftn - Pp - - - m для приближений, представляющих практический интерес, известны [56, 66] либо могут быть легко вычислены. [1]

Численный множитель 2 в (3.3) обусловлен тем, что электроны, имеющие одну и ту же скорость, могут различаться еще значением спина. Дело в том, что электрон не только двигается поступательно, но и вращается. [2]

Численный множитель 6 в ( 1333) объясняется следующим образом. [3]

Численные множители различны, поскольку в случае газа молекулы могут двигаться в любом направлении. [4]

Класс и группа плоских фи - ГУ1Р - прямоугольников. [5]

Численные множители изменяют свои значения при переходе от одного явления к другому. [6]

Численный множитель перед корнем выбран так, чтобы при чистом сдвиге интенсивность деформаций равнялась величине сдвига. [7]

Численный множитель в формуле Хигби в У-3 раз больше численного множителя в формуле Левина. В последней К зависит от отношения вязкостей, что, однако, при соизмеримых значениях цд и лс несущественно. [8]

Численный множитель 4л вводится в формулу ( 8) для так называемой рационализации системы единиц. [9]

Численный множитель в формуле ( 3) получен в предположении, что все молекулы движутся с одной и той же скоростью по трем взаимно перпендикулярным направлениям. Мы предполагали, кроме того, что пластинка движется поступательно. В реальных условиях эти предположения, конечно, не выполняются. Скорости молекул распределены по закону Максвелла, а скорости отдельных площадок на пластинке увеличиваются с удалением от места ее закрепления. Небольшое размышление показывает, однако, что учет реальных условий движения может привести только к изменению численного множителя в формуле ( 3), но не к перемене ее структуры. Переход от одной молекулы ко всему газу был получен при выводе ( 3) путем умножения на число молекул. [10]

Численный множитель в формуле (9.6) и величина константы а зависят от формы зоны Бриллюэна и закона дисперсии решеточных волн. Для простого кубического кристалла без дисперсии а в 1 2, но в реальных кристаллах а, по-видимому, больше, так как дисперсия в них значительна. [11]

Численный множитель частично обусловлен различием результатов усреднения величин ( t j - q) 2 и j [ tgx ( k - - k) ] x ir 2 но направлениям поляризации фононов. Другой численный множитель связан с членом ( 1 - cosO), который при вычислении сопротивления ограничивает рассеяние вперед, но не возникает при расчете времени релаксации. Так как мы пренебрегали процессами переброса и зависимостью В от б, а также использовали простую дебаев-скую теорию колебаний решетки, то приведенный выше расчет не может быть очень точным. [12]

Численный множитель в формуле (9.6) и величина константы а зависят от формы зоны Бриллюэна и закона дисперсии решеточных волн. [13]

Численный множитель в знаменателе представляет собой число пар ионов на 1 г полимера в расчете на дозу 1 фэр. Более высокое значение соответствует Ес, равному примерно И эв на сшитое мономерное звено. Согласующиеся между собою результаты получены как при измерениях т в области относительно малых значений а ( а 1 15), так и при значениях а, близких к разрывным, когда т представляет собой прочность образца на разрыв. Как значения а при разрыве, так и прочность на разрыв, измеренные при комнатной температуре, с увеличением дозы быстро возрастают до максимума при 30 - Ю6 - 50 - Ю6 фэр, а затем опять уменьшаются. [14]

Численные множители перед Y ] и в определении (29.5) подобраны так, чтобы имело место точное равенство У ] Pt ( cos ft) ( см. упр. [15]

Страницы: 1 2 3 4