Cтраница 1
Геометрический множитель G зависит от метода съемки. [1]
Отвлекаясь от геометрического множителя, мы видим, что добротность Q равна отношению объема, занятого полем, к объему проводника, в который поле проникает вследствие конечной проводимости. [2]
Ей, поскольку геометрический множитель подобия тт считается одинаковым по всем линейным координатам. [3]
Таким образом, с точностью до геометрического множителя порядка единицы ( для нижайшей моды резонатора ш тгс / L, где L - длина резонатора, этот множитель равен 2 / тг2), скорость спонтанного затухания в резонаторе в Q раз больше, чем скорость затухания в свободном пространстве. [4]
Это выражение мало при малых у из-за геометрического множителя г / 4, а при больших у оно мало потому, что интегральная функция светимости галактик быстро уменьшается при переходе к большим светимостям. Это позволяет выделить в поведении функции w ( Q) два предельных случая. [5]
Здесь d - постоянная решетки, а а - геометрический множитель, характеризующий расположение соседних узлов, куда может перейти рассматриваемая частица. [6]
Теоретическую величину поворота перигелия планеты в общей теории относительности также можно выразить через коэффициенты а, р и у - Тогда этот поворот оказывается равным 2a ( a y) - Р с точностью до геометрического множителя, зависящего от выбора кон кретной орбиты. [7]
Формула (7.6.50), которая является главным результатом этого раздела, показывает, что когда падающее поле является линейно поляризованной немонохроматической плоской волной, спектральная плотность рассеянного поля в дальней зоне равна ( с точностью до простых геометрических множителей) взвешенному интегралу, взятому по спектру падающего поля. Этот результат справедлив, конечно, только в пределах точности первого борновского приближения. [8]
Выражения ( 2 - 8) и ( 2 - 10) показывали, что малый световой поток, падающий со светящейся площадки dol на освещаемую площадку dez, равен произведению яркости В пучка на некоторые геометрические множители. [9]
Как видно из соотношений ( 1) и ( 2), система MKS обычно употребляется в рационализированной форме, а система CGS в нерационализированной форме. Рационализированная форма отличается наличием множителя 4тг в законах Кулона и Ампера; соответственно в уравнениях Максвелла этот множитель исчезает. Появление геометрического множителя с математической точки зрения обусловлено видом функции Грина. Если источник определяет сферически симметричное поле ( например, точечный источник), то в рационализированной системе единиц множитель 4тс получается в явном виде в конечном решении. Система единиц, аналогичная гауссовой, но в рационализированной форме, носит название системы Хевисайда - Лоренца. [10]
Как видно из соотношений ( 1) и ( 2), система MKS обычно употребляется в рационализированной форме, а система COS в нерационализированной форме. Рационализированная форма отличается наличием множителя 4тг в законах Кулона и Ампера; соответственно в уравнениях Максвелла этот множитель исчезает. Появление геометрического множителя с математической точки зрения обусловлено видом функции Грина. Если источник определяет сферически симметричное поле ( например, точечный источник), то в рационализированной системе единиц множитель 4тг получается в явном виде в конечном решении. Система единиц, аналогичная гауссовой, но в рационализированной форме, носит название системы Хевисайда - Лоренца. [11]
В дальнейшем изложении во всех реологических моделях для обозначения соответствующих компонент напряжения и деформации мы будем использовать простые символы сие независимо от типа напряженного состояния. Несмотря на то что подобная практика может быть неодобрительно воспринята людьми, изучавшими механику, она не будет иметь пагубных последст - - вий, если нас интересует только зависимость определяющих уравнений от напряжения, а в этом и состоит наша задача. Как бы то ни было, о & щие уравнения с неопределенными о и е всегда легко приспособить к любому частному случаю. Нужно только использовать соответствующие геометрические множители. [12]
Из-за сферической формы атомов инертных газов можно ожидать, что в твердом состоянии последние будут иметь структуру плотнейшей упаковки; это действительно было обнаружено. Гелий образует плотнейшую гексагональную упаковку, а остальные инертные газы - плотнейшую кубическую упаковку. Чтобы объяснить этот факт, было выполнено большое число теоретических расчетов относительной устойчивости ПКУ и ПГУ. Один из методов расчета предполагает суммирование парных взаимодействий ближайших соседей. Это приближение аналогично тому, которое делают при расчете энергии решетки для ионных кристаллов. В последнем случае определяют взаимодействие одного катиона с одним анионом и затем умножают на геометрический множитель, называемый константой Маделунга. Применив этот метод для кристаллов инертных газов, получили, что ПГУ значительно более стабильна. Однако это находится в противоречии с экспериментальными данными. Более того, нельзя объяснить, исходя из парного взаимодействия сферически симметричных частиц, преобладание ПКУ у инертных газов. Поэтому были предложены два других метода расчета. В первом из них, предложенном Катбертом и Линнетом [2], допускают, что распределение заряда не является сферически симметричным. [13]