Перенормировочный множитель

Cтраница 1

Перенормировочный множитель в знаменателе учитывает то, что для стержней с начальными возмущениями, лежащими вне отрезка [ Е1 е2 ] скачкообразная потеря устойчивости не возникает. [1]

Перенормировочный множитель в знаменателе учитывает то обстоятельство, что хлопок возможен лишь в определенном диапазоне изменения параметра ин и ив. Здесь qH и qe - нижнее и верхнее критические значения нагрузки соответственно. [2]

Вычисление перенормировочного множителя ZM проведено в калибровке Ферми - Фейнмана, но нетрудно убедиться, что он являьтся величиной, не зависящей от калибровки. [3]

Чтобы однозначным образом конкретизировать все перенормировочные множители Z, фигурирующие в теории, необходимо рассмотреть столько независимых амплитуд, сколько параметров должно быть определено. [4]

В случае квантовой хромодинамики имеется шесть различных перенормировочных множителей. Для их однозначного пред) ления достаточно рассмотреть шесть независимых функций Грина. [5]

Нужно подчеркнуть следующий важный факт: в то время как расходящаяся часть перенормировочного множителя 2f зависит от калибровки, расходящаяся часть множителя Zm калибровочно-независима, хотя в рамках данной схемы конечная часть перенормироаочного множителя Zm все еще зависит от калибровки. Калибровочная зависимость множителя Zf означает, что можно выбрать такую калибровку, в которой этот множитель конечен. [6]

Элементарные процессы, дающие вклад в процесс у р - любые допустимые частицы. [7]

Это легко понять, вспомнив вывод выражения (5.18) и сравнив его с выраже - ( 9.2 д) и (9.30): весь вклад в перенормировочный множитель z в рассматри - Нвмой калибровке обусловлен глюонным пропагатором. [8]

Очевидно, что разложение этих членов в ряд по степеням константы связи g должно начинаться с единицы, так как при значении g - 0 все перенормировочные множители Z равны единице. [9]

Такого специфического набора перенормировочных множителей оказывается вполне достаточно, чтобы обеспечить конечность функций Грина. Это является следствием тождеств ( в случае абелевых калибровочных теорий называемых тождествами Уорда, а в случае неабелевых теорий - тождествами Славнова - Тейдора), которым в силу калибровочной инвариантности должны удовлетворять функции Грина. Как уже отмечалось, эти тождества 1 возникают в результате преобразований БРС. Ниже будут приведены некоторые из наиболее важных тождеств Славнова - Тейлора. [10]

О а 1) ( обычно а 1); А 3U ( для совпадающих ионизационных потенциалов / 0 ь: / ь - / с); L ab - безразмерная величина, зависящая от упаковки молекул среды вблизи взаимодействующих молекул и от расстояния между этими молекулами. По мере увеличения расстояния г величина Ьаь осциллирует около значения 2 с уменьшающейся амплитудой, а сам перенормировочный множитель ВаЪ стремится к постоянному значению. [11]

Страницы: 1