Мода - высокий порядок
Cтраница 1
 |
Числовая апертура ( рисунок предоставлен AMP Incorporated. [1] |
Моды высокого порядка, которые распространяются под большими углами, близкими к критическому, быстро покидают волокно. Это означает, что на выходе из волокна свет распространяется под углами существенно меньшими, чем определяет входной конус. На рис. 6.9 представлены диаметр светового пучка внутри ядра размером 62.5 микрон в условиях полного наполнения и РРМ. Когда волокно наполнено, свет заполняет ядро целиком. При достижении состояния РРМ диаметр светового пучка составляет лишь 50 микрон. При этом NA света в свою очередь также уменьшается. [2]
Угловая расходимость моды высокого порядка превышает расходимость нулевой моды в число раз, равное отношению ширин их распределений. [3]
Акустические волны с частотой ниже частоты обрезания первой из мод высокого порядка возбуждаются мембраной, которая приводится в движение электромагнитной системой. На обратной стороне мембраны укреплен пьезоэлектрический датчик ускорения. Поршень и цилиндр изготовлены из бескислородной меди с высокой теплопроводностью. [5]
Второй вид потерь в многомодовых волокнах связан с потерей мод высокого порядка при прохождении светом зазора и на входе в ядро второго волокна. Свет, выходящий из первого волокна, распространяется в некотором конусе. Величина потерь, связанных с этим эффектом, зависит от величины NA волокон. [6]
Кривая 1 на рис. 3.13 условно изображает суммарное распределение интенсивности захватывающей большой объем группы мод высокого порядка, 2 - группы низших мод. Ясно, что среднее действующее значение коэффициента усиления для низших мод оказалось бы значительно меньшим, чем для мод высокого порядка, что противоречит предположению об одновременной стационарной их генерации. [7]
При интенсивной накачке излучение заполняет почти все доступное ему сечение активной среды за счет возбуждения мод весьма высокого порядка, у которых каустики хотя и подходят вплотную к границам этого сечения, однако потери еще сравнительно невелики. При этом низшие моды, излучение которых захватывает сравнительно небольшой объем среды, практически полностью вытесняются из генерации. [8]
 |
Зависимость волнового числа и коэффициента затухания от порядка моды. Частота обрезания для моды тп соответствует. [9] |
При высоких частотах [57] поправка, связанная с пограничным слоем, становится малой, однако возникает неуверенность, связанная с возможностью возникновения мод высокого порядка. Наличие моды высокого порядка, по-видимому, можно обнаружить по круговой диаграмме для импеданса или по резонансным пикам для случая, когда излучатель представляет собой кристалл кварца. Несмотря на детальное изучение проблемы [12, 13], пока нет возможности однозначно ответить на вопрос: какая из возможных мод высокого порядка возбуждена в высокочастотном интерферометре и каков связанный с ней вклад. По всей видимости, наличие такой моды зависит от двух факторов: во-первых, от частоты обрезания и, во-вторых, от того, колеблется ли излучатель так, что возбуждает данную моду. Если излучатель совершает идеальные поршневые колебания, то возникает только одна, так называемая нулевая мода, или плоская волна независимо от того, на какой частоте это происходит. Для высоких частот не удается получить нужной информации о характере колебаний излучателя, поскольку амплитуда слишком мала, чтобы ее можно было заметить интерференционным методом. [10]
 |
К вопросу о виде колебаний в разных резонаторах. разъюстированный плоский ( д, близкий к плоскому устойчивый ( б и неустойчивый ( в резонаторы, резонатор с произвольными аберрациями ( г. [11] |
При больших основная мода прижимается к краю в еще большей мере; те же водны, которые заполняют все сечение резонатора, соответствуют модам высокого порядка. [12]
При высоких частотах [57] поправка, связанная с пограничным слоем, становится малой, однако возникает неуверенность, связанная с возможностью возникновения мод высокого порядка. Наличие моды высокого порядка, по-видимому, можно обнаружить по круговой диаграмме для импеданса или по резонансным пикам для случая, когда излучатель представляет собой кристалл кварца. Несмотря на детальное изучение проблемы [12, 13], пока нет возможности однозначно ответить на вопрос: какая из возможных мод высокого порядка возбуждена в высокочастотном интерферометре и каков связанный с ней вклад. По всей видимости, наличие такой моды зависит от двух факторов: во-первых, от частоты обрезания и, во-вторых, от того, колеблется ли излучатель так, что возбуждает данную моду. Если излучатель совершает идеальные поршневые колебания, то возникает только одна, так называемая нулевая мода, или плоская волна независимо от того, на какой частоте это происходит. Для высоких частот не удается получить нужной информации о характере колебаний излучателя, поскольку амплитуда слишком мала, чтобы ее можно было заметить интерференционным методом. [13]
Без использования методов селекции мод генерация в устойчивых резонаторах, как правило, происходит в многомодовом режиме, и вследствие этого угловая расходимость генерируемого излучения значительно ( в десятки раз) превышает дифракционный предел. Преимущественная генерация мод высокого порядка в устойчивых резонаторах с большим числом Френеля обусловлена не только малостью разности потерь между нулевой модой и модами высокого порядка, но и различием объемов, занимаемых этими модами в активной среде. [14]
Эг / г2, может быть легко скомпенсирована внешней линзой с фокусом Fra. Дифракционная расходимость мод высокого порядка, в десятки раз превышающая расходимость пучка равного радиуса с плоским фронтом, таким образом скомпенсирована быть не может, что является основным недостатком излучения, генерируемого в устойчивых резонаторах. [15]
Страницы: 1 2 3