Мода - низший порядок
Cтраница 1
Моды низшего порядка, включая моду а, представляют захваченные волны, тогда как более высокие моды являются истекающими. Здесь k - наибольшее значение /, для которого срезающая ширина шельфа еще не превосходит его действительной ширины а. [1]
При каждом полуцелом значении Л кв мода низшего порядка имеет существенно меньшие потери у 1 - 1а12 п сравнению с предсказываемыми геометрической оптикой. [3]
 |
Распределения интенсивности некоторых мод низшего порядка.| Резонансные частоты конфокального резонатора. [4] |
Френеля N, вычисленные по значениям этих функций для мод низшего порядка. [5]
Используя приближение геометрической оптики ( и предполагая, что генерируется мода низшего порядка), вычислите потери за одни полный проход в резонаторе, рассчитанном в предыдущей задаче. [6]
Следовательно, моды высшего порядка обладают большим затуханием, чем моды низшего порядка. [7]
При разъюстировке резко возрастают потери мод, причем наиболее быстро растут потери мод низшего порядка, что приводит к потере селективности и к многомодовости генерации. Наряду с разъ-юстировкой наличие аберраций и рассеяния света на поверхностях или в объеме оптических элементов может существенно исказить потери и диаграмму направленности излучения лазера с плоским резонатором. Для того чтобы это отклонение не превышало дифракционную расходимость Q K / d, AL не должно превышать сотых долей длины волны, что очень сложно выполнить. [8]
 |
Типичный пример колебательного поведения модуля собственного значения а в зависимости от эквивалентного числа Френеля для трех последовательных мод. [9] |
На рис. 4.44 хорошо видно, что для каждого полуцелого значения Л экв потери моды низшего порядка и других мод сильно отличаются друг от друга. Отсюда следует, что в этих условиях можно получить эффективную селекцию поперечных мод. [10]
Было исследовано также влияние кривизны зеркал ( выраженное через параметр кривизны зеркал g) на отношение усредненных потерь на проход для двух мод низшего порядка в случае симметричной и полусимметричной геометрии зеркал. Соответствующие графики представлены на фиг. Результаты этих исследований показывают, что для обеспечения максимальной мощности лазера геометрия зеркал должна быть как можно ближе к плоскопараллельной, отвечающей требованиям хорошей дискриминации мод и механической стабильности. [11]
Эта формула означает, что для всех п ф О, Рп А) И5 следовательно, в когерентном пределе поведение источника хорошо аппроксимируется модой низшего порядка. [12]
Моды начинают взаимодействовать, и световая мощность начинает передаваться от мод низшего порядка к модам более высоких порядков. В результате в многомодовом волоконном световоде сигнал будет переноситься не только модами, которые были возбуждены на входе, но и другими распространяющимися модами. [13]
Этот метод весьма эффективен в случае, когда подынтегральная функция уравнения (2.18) R ( x2Xi iii ( xi) не слишком сильно осциллирует и хорошо аппроксимируется полиномом не очень высокой степени. Поэтому его целесообразно применять в случаях небольших чисел Френеля и для нахождения мод низшего порядка. [14]
В обзоре Михалаче и др. ( 1989) описаны многие экспериментальные работы по нелинейным планар-ным волноводам. Однако позже было установлено, что этот критерий применим лишь к части дисперсионной кривой и лишь для нелинейной волноводной моды низшего порядка. Устойчивость каждой нелинейной моды высшего порядка следует рассматривать отдельно. До сих пор, с применением численных и аналитических методов, были рассмотрены лишь некоторые простейшие случаи. В работе Джонса и Молони ( 1986) был проведен анализ, основанный на обобщении подхода Колоколова для однородных сред. [15]
Страницы: 1 2