Cтраница 1
Моды непрерывного спектра представляют собой возмущения ф-ции распределения частиц плазмы в виде микроскопич. [1]
Фазовая фокусировка мод непрерывного спектра возможна и за счет неоднородности, напр, неоднородности плотности плазмы либо неоднородности удерживающего плазму внеш. [2]
Это приводит при суммировании по скоростям микропотоков к появлению в окрестности точки z, макроскопич. Область локализации источника эхового сигнала, являющегося суперпозицией мод непрерывного спектра ( 2), имеет характерный размер & z3 - vTJ ( a3, где vTc - тепловая скорость электронов плазмы. На расстояниях Az z, от точки эха источник эхового сигнала быстро затухает за счет фазового перемешивания мод непрерывного спектра. [3]
Трансформация волн в плазме) и отражает наличие памяти на мик-роскопич. Обращение процесса бесстолкновительной релаксации возбуждений, выявляющее эту скрытую память, происходит благодаря фазовой фокусировке мод непрерывного спектра. [4]
Вследствие резонансного затухания ионно-эвуковых волн в газе плазмонов с декрементом у, и фазового перемешивания мод непрерывного спектра ( 5) вносимое первым источником макроскопич. [5]
Как и ранее, мы можем ввести фоковские состояния поля, соответствующие дискретному числу возбуждений или фотонов. Однако, понятие числа возбуждений в одной моде более не имеет строгого смысла, так как отдельно взятая мода непрерывного спектра имеет нулевую меру. Теперь при обозначении фо-ковских состояний волновой вектор и поляризация каждого возбуждения записываются в явном виде. [6]
Если это условие не выполняется, то солитон останавливается и возвращается обратно. Если же солитон переходит через ступеньку, то его кинетическая энергия в новой среде будет меньше, чем в старой, на величину прироста потенциальной энергии: в линейном приближении энергия не передается модам непрерывного спектра - излучения нет. [7]
Линейная трансформация мод непрерывного и дискретного спектров н неоднородной плазме происходит при выполнении условия резонанса Wj - ш - kv, выделяющего конкретную моду непрерывного спектра ( характеризуемую параметром... Эли плазменное), Частным случаем линейной трансформации мод непрерывного и дискретного спектров является баллистическая трансформации, к-рая характеризуется двухступенчатой схемой передачи энергии мод: сначала мод дискретною спектра н моды непрерывного, а затем моды непрерывного спектра трансформируются опять в дискретные. [8]
Это приводит при суммировании по скоростям микропотоков к появлению в окрестности точки z, макроскопич. Область локализации источника эхового сигнала, являющегося суперпозицией мод непрерывного спектра ( 2), имеет характерный размер & z3 - vTJ ( a3, где vTc - тепловая скорость электронов плазмы. На расстояниях Az z, от точки эха источник эхового сигнала быстро затухает за счет фазового перемешивания мод непрерывного спектра. [9]
Вследствие резонансного затухания ионно-эвуковых волн в газе плазмонов с декрементом у, и фазового перемешивания мод непрерывного спектра ( 5) вносимое первым источником макроскопич. BI нелинейное возмущение спектральной плотности плазмонов, являющееся источником эхового сигнала. В точке эха гэП2 № э моды непрерывного спектра становятся когерентными, поэтому суммирование по k приводит к возникновению в окрестности точки г, макроскопич. [10]