Cтраница 4
Для исследования течений в пограничных слоях ГДЛ и химических лазерах необходимо знать коэффициенты переноса. Последние определяются аналогично [1] из решения соответствующих интегральных уравнений путем разложения функции распределения в ряды по многомерным полиномам. Получены выражения для коэффициентов вязкости и теплопроводности, причем им: еется несколько различных коэффициентов теплопроводности из-за того, что разным модам колебаний соответствуют разные колебательные температуры. [46]
Если аморфное состояние разбивается на три релаксационных состояния, то последние, в свою очередь, распадаются иа подсостояния, относительно природы которых пока нет единого мнения. Эти подсостояния разделяются вторичными релаксационными переходами со своими тепловыми эффектами, но обычно последние столь малы, что не регистрируются экспериментально. Переходы между подсостояниями связаны с коопера-тивностью включаемых или выключаемых движений определенных частей молекул или агрегатов этих частей или микроблоков, их можно также трактовать в терминах постепенного вымораживания или включения разных мод движения, охватываемых температурным релаксационным спектром. [47]
Если частоты излучения мод / и / 1 расположены симметрично относительно максимума полосы люминесценции, то они будут взаимодействовать с одними и теми же группами атомов и их провалы перекрываются. В результате на контуре полосы люминесценции образуются два провала, а не четыре. При генерации нескольких мод число провалов на кривой возрастет. Если провалы не перекрываются, то это означает, что разные моды эффективно взаимодействуют с разными группами центров и не влияют друг на друга. Однако фазовые сдвиги, обусловленные провалами, оказывают влияние на резонансные частоты системы даже в том случае, когда провалы отстоят друг от друга. [48]
Максимальная длина кабеля ( 412 м) определяется временными параметрами. Полоса пропускания одномодового кабеля очень широкая - до сотен гигагерц на километр. Многомодовые кабели имеют более узкую полосу пропускания - от 500 до 800 МГц / км. Сужение полосы происходит из-за потерь световой энергии при отражениях, а также из-за интерференции лучей разных мод. Светодиоды могут излучать свет с длиной волны 850 нм и 1300 нм. [49]
В предыдущих разделах мы исследовали лазер, предполагая, что атомы испускают свет, отвечающий только одной моде. Это, конечно, резко отличается от излучения атомов в обычных источниках света, где свет испускается, например, во всех возможных направлениях. Как мы уже говорили ранее, селекция мод обусловлена различием времени жизни различных фотонов в резонаторе. Мы увидим, что может наблюдаться одновременное испускание фотонов, отвечающих разным модам. [50]
Энергию лазера можно вычислить с помощью выражения (5.100), если заметить, что Ni / Np х 2 9, и если известна площадь Ае, которую будем считать равной Ае А 0 19 см2, где А - площадь поперечного сечения лазерного стержня. Теперь с помощью выражения (5.103) можно найти время задержки id - Эффективная длина резонатора равна, как это следует из (5.11), L L ( n - 1) / 22 см, где л ж 1 83 для Nd: YAG, так что те L / c0y ж 1 не. В итоге получаем qp 3 5 - 1017 фотонов и в соответствии с (5.103) id - 20 не. Длительность лазерного импульса находим из выражения (5.101): Дтр icf EX / ( x - In - 1) ж 3 3 не. То, что между расчетным и экспериментальным ( - 6 не) значениями существует некоторое различие, связано со следующими двумя обстоятельствами. Время задержки id различно для разных мод, а это должно приводить к заметному увеличению длительности импульса. Не выполняются условия быстрого включения добротности резонатора. Предполагается, что расчетное время задержки ( - 20 не), полученное в предположении быстрого включения добротности, оказывается фактически сравнимым с типичным временем переключения стандартной ячейки Поккельса, и, по-видимому, медленное включение добротности резонатора приводит к несколько увеличенной длительности импульса. [51]