Тепловая мода

Cтраница 1

Тепловая мода распадается как ехр ( - DTk2t), где DT - коэффициент термической диффузии порядка 1СГ3 см2 / с для воды. [1]

Весьма странное поведение обнаруживает тепловая мода. Хотя это собственное значение и не зависит явным образом от заряда, оно отличается от соответствующего значения для жидкости конечным множителем, равным ср / су. Кроме того, коэффициент поглощения звука теперь не зависит от теплопроводности. [2]

Если она действительно ведет себя как тепловая мода, то скалярное произведение должно стремиться к отличной от нуля константе. [3]

Таким образом, выражение (13.6.35) и плазмодинамическая тепловая мода Л5 в табл. 12.7.1 совпадают. [4]

Вторичное течение в слое силиконового масла при наличии продольного градиента температуры, направленного вверх ( фото из. [5]

При Рг 50 имеется интервал значений параметра стратификации, где монотонная тепловая мода является наиболее опасной. [6]

По мере увеличения числа Прандтля и параметра стратификации на смену гидродинамической моде неустойчивости приходят тепловые моды. Наличие устойчивой стратификации повышает упругие свойства конвективной системы, что, естественно, приводит к уменьшению предельных значений числа Прандтля Рг, соответствующих появлению волновой неустойчивости. Границы волновой неустойчивости в зависимости от параметра стратификации изображены на рис. 39 штриховыми линиями. При больших Рг справедлива, как и в отсутствие стратификации ( см. § 4), формула Grm S / / Pr, где теперь коэффициент 5 является возрастающей функцией продольного градиента. [7]

Вторичное течение в слое силиконового масла при наличии продольного градиента температуры, направленного вверх ( фото из. [8]

На гидродинамической моде увеличение ju приводит к увеличению длины волны критических возмущений, а на тепловых модах, напротив, - к уменьшению. Разрыв на кривой Рг 0 73 связан с тем, что при этом значении числа Прандтля нейтральная кривая Gr ( fr) волновой моды имеет два минимума и при изменении параметра стратификации неустойчивость передается от одного минимума к другому. [9]

Проанализируем эти выражения, начав с Xv, и покажем, что это собственное значение соответствует тепловой моде. [10]

Как говорилось в § 8, при больших числах Прандтля в слое с продольным стабилизирующим градиентом температуры наиболее опасной является стационарная тепловая мода неустойчивости. Вертикальные границы слоя предполагаются изотермическими, горизонтальные торцы - теплоизолированными. При Рг - течение состоит из замкнутого пограничного слоя разной структуры на вертикальных и горизонтальных участках и малоподвижного ядра, в котором автоматически устанавливается вертикальный стабилизирующий градиент температуры С увеличением числа Грасгофа ( те. Условие ее появления можно сформулировать в виде Gr Рг ( 2H / L) 915, что хорошо согласуется с имеющимися экспериментальными и численными результатами. [11]

Декременты нижних тепловых уровней и нейтральные кривые колебательной неустойчивости. [12]

В отличие от монотонной неустойчивости, колебательная неустойчивость существенно связана с неизотермичностью течения. Как видно из приводимого на рис. 120 спектра, она вызывается нижними тепловыми модами. [13]

Минимальное критическое число Грасгофа в зависимости от продольного градиента ( гидродинамическая мода. [14]

В предельном случае больших чисел Прандтля, как показано в работах [27, 28], имеется волновая мода неустойчивости, связанная с растущими температурными волнами. Серия исследований устойчивости течения в слое с продольным градиентом температуры выполнена в Институте теплофизики СО АН СССР ( см. обзор [29]) А.А. Предтеченский, А.Г. Кирдяшкин и B.C. Бердников [30], а также А.Г. Кирдяшкин и А.А. Предтеченский [31] провели расчеты в широкой области изменения числа Прандтля и параметра стратификации и обнаружили, наряду с гидродинамической и волновой модами, также и ( 5тационар - ную тепловую моду. Позже количественные данные о характеристиках устойчивости были пересмотрены и уточнены [32] в связи с обнаруженной вычислительной ошибкой. [15]

Страницы: 1 2