Собственная мода

Cтраница 3

Дебай в 1910 году применил формулу Планка для энергии осциллятора непосредственно к собственным модам электромагнитных колебаний в полости и отсюда вывел формулу Планка для плотности энергии черного излучения. [31]

Данное уравнение имеет бесконечное число комплексных корней, что отражает наличие бесконечного числа собственных мод в системе. Обсудим вопрос об устойчивости этих мод. [32]

Таким образом, в рассматриваемом случае длины главных полуосей равны показателям преломления для собственных мод световой волны, а их направления совпадают с направлением поляризации линейно поляризованных мод. [33]

Отсутствие обратного барометрического эффекта, установленное Хамоном, Робинсон [559] связывает с возбуждением фундаментальной, собственной моды шельфовых волн. Рассматривая круглый континент ( Австралию) и пересекающие его с запада на восток возмущения атмосферного давления, Мизак [463- 465] показал, что в результате резонансного взаимодействия с полем атмосферного давления могут возникать шельфовые волны. Адаме и Бухвальд [25] установили, что вдольбереговая компонента геострофического ветра может возбуждать горизонтальные, бездивергентные шельфовые волны, которые могут объяснить явления, описанные Хамоном. Бухвальд и Адаме [97] применили теоретические дисперсионные соотношения, чтобы показать, что квазигеострофические волны подобны волнам Россби или планетарным волнам, впервые исследованным в метеорологии. Некоторые авторы [365] исследовали их применительно к океану. [34]

Из него видно, что уравнение (2.68) имеет бесконечное число корней, соответствующих бесконечному числу собственных мод. Последнее справедливо только в центре зоны генерации. [35]

В чисто принципиальном плане ( а фактически только об этом и может идти здесь речь) собственные моды, даваемые упругими модулями (12.201), представляют собой две поперечные волны с векторами поляризации ui J й2, лежащими в плоскости YZ. В этом и состоит здесь эффект невзаимности. И все же, сделав еще одно приближение, посмотрим, как это может выглядеть реально. [36]

При этом в соответствии с вышеприведенными формулами изменяются фазовые скорости и ( или) состояния поляризации собственных мод световой волны в кристалле. [37]

Да, и такие уравнения возникают всегда в классических теориях поля, когда мы разлагаем по собственным модам в одном, двух или трех измерениях. [38]

Таким образом, мы показали, что эрмит-гауссовы пучки (1.88) или (1.91) при условии (1.98) являются собственными модами резонатора, образованного сферическими зеркалами. Хотя резонатор в этом случае не обладает астигматизмом, собственная мода может быть астиг-матичной, поскольку индексы пит могут различаться. В следующем параграфе будут построены моды более симметричные, чем эрмит-гауссовы пучки (1.88) или (1.91), и более соответствующие симметрии рассмотренного резонатора. [39]

Ненулевые решения уравнения (1.24) при условии (1.25) существуют при дискретных значениях ае, образующих спектр критических волновых чисел собственных мод волновода сравнения. [40]

Режим генерации здесь, как и в обычном лазере, реализуется в том случае, если для какой-нибудь из собственных мод: потери в резонаторе окажутся скомпенсированными за счет энергообмена с пучком накачки на смещенной голограмме в объеме ФРК. [41]

Для цилиндрического активного элемента при значительных термодеформациях генерация линейно поляризованного излучения затруднена, что связано со сложной поляризационной структурой собственных мод резонатора. [42]

Поэтому условие фазового согласовании здесь выполняется автоматически за счет того, что генерируемые лазером световые волны практически точно отвечают собственным модам резонатора. Незначительным же эффектом затягивания мод к центру линии усиления [6.44], как правило, пренебрегают. [43]

Предположим теперь, что /, j и k могут принимать значения х и у, которые выбираются вдоль направлений поляризации собственных мод в кристалле. Волна с частотой ul, вообще говоря, является линейной суперпозицией этих двух собственных мод и, таким образом, имеет как х -, так и - компоненту. Верхний индекс у k означает, что величина постоянной распространения зависит от состояния поляризации пучка. [44]

Зависимость частоты от нагрузки для шарнирно опертого стержня. приближенный и точный результаты. [45]

Страницы: 1 2 3 4