Резонансная мода
Cтраница 1
Резонансные моды такой структуры обозначаются через TEMmnq и представляют собой поперечные электрические и магнитные волны. [1]
Говоря словами Ван-Флека, резонансные моды решетки находят общий язык со спинами. В спин-решеточной релаксации может принимать участие только узкая полоска фононного спектра. Стренд-берг [95] показал, что в некоторых системах метод непрерывного насыщения, используемый для измерения спин-решеточной релаксации, способен также давать информацию о скорости фонон-решеточной релаксации. Это обстоятельство может объяснить, почему иногда измерения времени Т импульсным методом и методом насыщения согласуются, а иногда нет. Андерсон [96] рассмотрел явление фононного узкого горла, при котором скорость процесса спин-решеточной релаксации определяется скоростью, с которой возбужденные фононы освобождаются от энергии, передаваемой им спинами. [2]
Олсен и Хванг [500] вычислили резонансные моды для бассейна произвольной формы и переменной глубины. Новое свойство их методики заключается в том, что не требуется задавать граничное условие на входе в бассейн. [3]
Ли и Райхлен [351] разработали теорию вычисления резонансных мод в гаванях с произвольной береговой линией, но постоянной глубиной. Решение двумерной проблемы получено в форме интегрального уравнения, позже аппроксимированного в матричном виде. Область исследования разделена на два района: один - за пределами входа в гавань и другой - внутри гавани. На входе в гавань заданы граничные условия, склеивающие волновые амплитуды и их нормальные производные для внешнего и внутреннего решений. [4]
При сильных отражениях самовозбуждение РЛОВ всегда происходит на частоте той или иной резонансной моды. Электронное смещение частоты проявляется слабо. [6]
Функции резонансного элемента и элемента обратной связи в лазерах выполняет открытый резонатор, обеспечивающий наряду с высокой добротностью резонансных мод хорошее разряжение их спектра. В качестве же усиливающего элемента выступает квантовая система с подходящей структурой энергетических уровней. Однако поскольку лазер является системой с преобладающим индуцированным излучением в моду, то электромагнитное поле можно описывать классическими уравнениями Максвелла. [7]
Обычно в высокочастотных громкоговорителях используются купольные ГГ, так как в конусных ГГ в этой области частот не удается избежать радиальных резонансных мод. [8]
 |
Согласование гауссовых пучков с помощью положительной. [9] |
Согласование гауссова пучка с внешней пассивной резонансной системой заключается в таком его преобразовании, чтобы пространственное распределение поля пучка совпало с полем резонансной моды согласуемой пассивной оптической системы. Согласование сводится к трем моментам: совмещению осей, совмещению плоскостей перетяжек и выравниванию размеров пятен в перетяжках или конфокальных параметров. Первый из указанных моментов осуществляется просто взаимной юстировкой пучка и пассивной резонансной системы. [10]
Оптический резонатор аргонового лазера ( X 5145 А) состоит из двух зеркал с коэффициентами отражения 99 8 и 87 8 %, разнесенных на расстояние 60 см. Вычислите спектральную ширину резонансных мод пассивного резонатора и теоретическую ширину линии генерации лазера, определяемую выражением (7.1.14), при условии, что выходная мощность лазера в одномодовом режиме составляет 0 5 Вт. [11]
Более общая теория вычисления спектра поглощения ИК-света совокупностью сферических частиц произвольного размера развита в работах [928, 929] на основе точного решения уравнения Лапласа, принимая во внимание мультипольные взаимодействия частиц и эффекты запаздывания. Найдено, что частота Фрелиха расщепляется на несколько резонансных мод, причем спектр поглощения существенно изменяется при изменении направления лоля Е и учете квадрупольного взаимодействия. [12]
Резонанс жидкости, заполняющей объемный резонатор, может быть успешно использован в частотной области, где другие методы неприменимы. Рудник и Шапиро [68] измерили с высокой точностью скорость звука вблизи А-точки гелия на частоте 9 75 кГц, изучая резонансные моды плоской волны жидкости в цилиндрическом резонаторе; при этом в качестве источника и приемника использовались два одинаковых электростатических преобразователя. [13]
Резонаторы, заполненные неоднородным диэлектриком. Простейший пример резонатора, заполненного неоднородным диэлектриком, - обычный рубиновый лазер, в котором кристалл рубина представляет собой диэлектрический стержень с плоско-параллельными торцами, и имеются отделенные от него диэлектрические зеркала. В этом случае частотный интервал между резонансными модами определяется выражением (3.4) при замене d на dr d nd2 da, где d2 - длина лазерного кристалла, d, d - расстояния от торцов кристалла до зеркал и п - показатель преломления стержня. [14]
При конечной температуре Т некоторые электроны будут возбуждены и перейдут в состояния, лежащие выше щели. При этом амплитуда пространственных колебаний концентрации электронов уменьшится. Действительно, ширина щели равна 2EF р, где EF - энергия Ферми, равная П2ЬР / 2те, а Р - безразмерный параметр, пропорциональный амплитудам резонансных мод с волновыми вектор ами. [15]
Страницы: 1 2