Cтраница 1
Гравитационные нулевые моды оператора Е ( их число равно 3t) соответствуют глобальным вращениям, растяжениям и другим автодуальным возмущениям инстантонной метрики. [1]
Разность количеств нулевых мод операторов DL и D [, а следовательно и ANL, от конкретного выбора конфигурации А ( т х) в классе (4.11) не зависит. [2]
Возможность такого перехода связана с тем, что нулевые моды оператора D являются нулевыми модами оператора D D и наоборот. [3]
Возможность такого перехода связана с тем, что нулевые моды оператора D являются нулевыми модами оператора D D и наоборот. [4]
Поскольку любое решение уравнения (17.1) в адиабатическом случае представляет собой линейную комбинацию функций (17.2), указанное соответствие между уровнями гамильтониана Н ( т), пересекающими нуль снизу, и нулевыми модами оператора D взаимно однозначно. [5]
Поскольку любое решение уравнения (4.1) в адиабатическом случае представляет собой линейную комбинацию функций (4.2), указанное соответствие между уровнями гамильтониана Яо ( т), пересекающими нуль снизу, и нулевыми модами оператора D взаимно однозначно. [6]
В следующем разделе мы применим изложенный здесь результат для вычисления изменения фермионного числа во внешних калибровочных полях, интерполирующих между топологически различными вакуумами. При этом нам достаточно будет вычислить количество нулевых мод операторов (17.3) и (17.5) в каком-то одном поле с данным топологическим числом, поскольку величина ДТУр одинакова для всех внешних полей из одного гомотопического класса. [7]
В следующем разделе мы применим изложенный здесь результат для вычисления изменения фермионного числа во внешних калибровочных полях, интерполирующих между топологически различными вакуумами. При этом нам достаточно будет вычислить количество нулевых мод операторов (4.3) и (4.5) в каком-то одном поле с данным топологическим числом, поскольку величина AJVp одинакова для всех внешних полей из одного гомотопического класса. [8]
Итак, мы рассматриваем операторы (17.3) и (17.5) во внешних бозонных полях, зависящих от х и от т, т.е. во внешних полях в четырехмерном евклидовом пространстве. Наша ближайшая задача - показать, что правая часть ( 17 7) не изменяется при гладких изменениях внешних евклидовых бозонных полей, не затрагивающих бесконечности евклидова пространства. Возможность такого перехода связана с тем, что нулевые моды оператора D являются нулевыми модами оператора D D и наоборот. [9]
Итак, мы рассматриваем операторы (17.3) и (17.5) во внешних бозонных полях, зависящих от х и от т, т.е. во внешних полях в четырехмерном евклидовом пространстве. Наша ближайшая задача - показать, что правая часть ( 17 7) не изменяется при гладких изменениях внешних евклидовых бозонных полей, не затрагивающих бесконечности евклидова пространства. Возможность такого перехода связана с тем, что нулевые моды оператора D являются нулевыми модами оператора D D и наоборот. [10]