Модель - непрерывное замедление
Cтраница 1
Модель непрерывного замедления наиболее проста, но не учитывает вторичных эффектов и флуктуации потерь энергии. В настоящее время она практически не используется. [1]
Третьей математической моделью является модель непрерывного замедления нейтронов, больше известная как возрастное приближение Ферми. Возрастная теория Ферми представляет собой первое приближение к уравнению Больцмана, в котором распределение нейтронов есть функция двух независимых переменных - энергии и положения. Зависимость плотности нейтронов от направления их движения исключается предположением, что в областях, удаленных от границ, угловое распределение нейтронов изотропно. В этом возрастном приближении уравнение Больцмана сводится к дифференциальному уравнению в частных производных типа уравнения теплопроводности. [2]
Символом TG обозначается возраст по модели непрерывного замедления Ферми. [3]
Существует несколько моделей метода Монте-Карло: модель индивидуальных столкновений, модель непрерывного замедления, модель катастрофических столкновений, модель малых передач энергии. [4]
 |
Нейтронное поперечное сечение ( а.| Изменение энергии нейтрона. [5] |
Максимально возможная потеря энергии быстро падает с увеличением массы ядра. Для легких ядер модель непрерывного замедления недостаточно удовлетворительна. Более точное описание должно учитывать дискретные скачки по энергии. [6]
 |
Возраст нейтронов деления в системе нержавеющая сталь - вода при 232 С. [7] |
Вычисления возраста на основе модели непрерывного замедления имеют два серьезных недостатка. [8]
Выбрав интервал du бесконечно малым, потребуем для выполнения уравнения (6.4), чтобы нейтроны испытывали бесконечно много актов рассеяния на любом конечном [ интервале летаргии. В пределе это требование представляет модель непрерывного замедления ( см. § 6.1 а), так что нейтроны, проходя интервал du, принимают все значения летаргии, так как в пределе средний прирост летаргии на один акт рассеяния стремится к нулю. В действительности же процесс замедления не непрерывен, данный нейтрон принимает конечное число значений летаргии при замедлении от энергии деления до тепловой. Для малого ( но конечного) интервала летаргии может оказаться, что большая часть нейтронов при замедлении не принимает значений летаргии в этом интервале. С этой точки зрения весьма неожиданно, что уравнение (6.5) дает практически хорошие результаты. [9]
При рассмотрении систем с многими областями с учетом энергетического спектра нейтронов обычно приходится применять численные методы. Для этого были развиты так называемые многогрупповые методы. Многие из них основаны на модели непрерывного замедления нейтронов возрастной теории Ферми. Удобной моделью, разработанной для расчетов реакторов с большим количеством областей, является двугрупповая модель. [10]
Необходимо отметить, что уравнения (9.1) - (9.4) не совсем правильно отражают физическую сторону действительного поведения нейтронов во времени. Нейтроны, введенные в какой-то момент времени при летаргии м, при замедлении пересекают более высокую летаргию ( и - - Да) уже в разные моменты времени. Уравнение (9.1) в действительности основано на модели непрерывного замедления, описывающей поведение системы в среднем. [11]
Предположение о том, что быстрые нейтроны становятся тепловыми очень близко от точки, в которой они испытывают первое рассеяние, - довольно грубое. Нейтрон может пройти еще сравнительно большой дополнительный путь в течении последней фазы замедления. Для сред с тяжелыми ядрами расстояние, пробегаемое нейтроном до замедления, может фактически стать весьма большим по сравнению с расстоянием, которое проходит тепловой нейтрон. Ферми ( модель непрерывного замедления нейтронов), показывают, что учет блуждания нейтрона в процессе замедления улучшает расчет распределения тепловых нейтронов. [12]
Предположения ( 1) - ( 5) будут рассмотрены в гл. Больцмана сведено к рассматриваемой здесь модели. Следует отметить справедливость и важность предположений ( 6) и ( 7), поскольку мы будем пользоваться моделью непрерывного замедления, чтобы получить зависимость энергии быстрых нейтронов во времени. Такая модель была предложена ранее, в § 4.2 6, при рассмотрении замедления в бесконечной среде. Ясно, что такое приближение для физической системы достаточно хорошее, если замедляющая среда состоит и основном из тяжелых ядер. Так что из настоящего рассмотрения исключаются водородсодержащие среды. [13]
Страницы: 1