Модель - точечный ион
Cтраница 1
 |
Фурье-компоненты взаимодействия экранированных точечных ионов. [1] |
Модель точечных ионов дает единственный результат для парного потенциала Ф ( г), заключающийся в том, что все особенности собираются в точке k2kf, где преобразование e ( k) сингулярно. По-видимому, теория пригодна только для металлического водорода в жидком состоянии и при высокой плотности. [2]
Мы остановились здесь так подробно на модели точечных ионов по той причине, что в рамках этой модели удается наиболее полно и в то же время достаточно просто проследить физическую природу и различие разных функций отклика. Полученные здесь качественные выводы относятся, по существу, к любой среде. [3]
В заключение покажем, что результаты этого параграфа имеют гораздо более широкую область применимости, чем сама модель точечных ионов. В духе адиабатического приближения смещения ядер из положений равновесия индуцируют перераспределение электронной плотности. [4]
По мере улучшения теории псевдопотенциала развивались также некоторые другие, более простые приближенные модели. По-видимому, первой была модель точечных ионов ( Харри-сон [68]; основные результаты изложены в книге [58], стр. В данной книге фактически используется именно модель пустых остовов. Основная идея всех этих работ состоит в том, чтобы взять простую модель и выбрать ее параметры в соответствии либо с экспериментом, либо с более точными расчетами, а затем рассмотреть с ее помощью какие-либо другие свойства. [5]
На графике отражена и особенность в ходе атомных радиусов для Са, ведущая к появлению перекрывания сфер Са и О. Очень существенно-также, что график рис. 147 показывает невозможность трактовать взаимодействие кислорода и щелочноземельного металла в свете модели точечных ионов. Такая ионная модель ничего и не могла предсказать относительно особенностей хода if ДЯ, а модель с нейтральными атомами внесла много нового и ясного. [6]
Было не ясно, что малые углы рассеяния являются столь значительными, как это показано исследованиями f ( K) в гл. Таким образом, получение более точных результатов следует отложить до проведения подробных экспериментальных исследований, предпочтительнее для переменной температуры. Хотя авторы и нашли некоторые колебательные свойства ( рассмотрим их численные результаты для А1 и РЬ ниже) и длина волны колебаний была одного порядка с длиной волны, предсказанной моделью точечных ионов ( см. гл. Эндерби и Марчем [11] доказательство не подтверждает того, что парный потенциал определяется в области вокруг 2& /, вплоть до самых больших расстояний, для которых и оценивался потенциал. [7]
Как будет показано ниже, для натрия его потенциал будет иметь точки пересечения с горизонтальной осью в отличие t / прост, который по равенству ( 146) для точечных ионов всегда отрицателен. Эти точки пересечения, как следствие конечности ядра, могут оказывать большое влияние на удельное электрическое сопротивление, особенно это влияние проявляется в окрестности точки 2kf для натрия. Соображения, приведенные ниже, не оставляют никаких сомнений в том, что необходимо вычислить компоненты Ферми для U ( K) с невероятно высокой точностью для того, чтобы создать полностью количественную теорию. Следует отметить, что для U ( К) можно также использовать приближение парного потенциала, обобщающего модель точечных ионов гл. Однако это предположение не всегда верно, потому, что если форма ( 57) применяется для диэлектрической константы экранированного потенциала простого иона, то для больших U ( K. [8]
Страницы: 1