Модель - плазма
Cтраница 1
Модель плазмы описывается уравнениями Власова-Пуассона, в уравнениях для пыли использованы потоки импульса и поток заряда электронов и ионов на поверхность пылинки, учтены источники заряженных частиц в объеме комплексной плазмы. Неустойчивость процессов испарения и конденсации в тонком плазменно-пылевом приэлектродном слое изменяет скорость образования зародышей и дисперсию их размеров, что обычно не учитывается ни в моделях пылевой плазмы, ни при описании конденсирующихся сред. [1]
В моделях плазмы часто обрывают статистическую сумму на каком-то n - м члене. Нами были учтены последовательно 1, 2, 3, 4 и 5 слагаемых в статистической сумме. Аккуратный расчет возбуждений атомов и молекул при наличии ближайших соседей невозможен хотя бы по той причине, что неясно, какими граничными условиями можно моделировать влияние этих соседей на положения уровней. [3]
Ввиду сложности моделей плазмы практически с самого начала изучения плазменных явлений численные расчеты на ЭВМ стали неотъемлемой частью теоретических методов исследования. В качестве примера можно привести расчеты пинчей, выполненные в СССР [1] и за рубежом [2] на заре развития работ по управляемому термоядерному синтезу. [4]
В разработке псевдопотенциальной модели плазмы большую роль сыграли работы специалистов из Германии, выполненные под руководством В. [5]
Следовательно, хотя наша модель плазмы представляет собой типичный газ со слабым взаимодействием ( если говорить о величине взаимодействия), ряд теории возмущений в данном виде не имеет смысла, так как коэффициенты, на которые умножается малый параметр, имеют бесконечно большую величину. Чтобы продвинуться дальше, необходимо привлечь новую идею. [6]
 |
Плотность состояний g ( e для Аи при Т. [7] |
С точки зрения применения моделей плазмы в задачах РГД и НРГД необходимо приемлемо корректно одновременно описывать как термодинамические ( УРС) так и кинетические ( степень ионизации, спектральные пробеги и др.) характеристики плазмы. Но для практических целей удобно иметь минимальную схему, в которой основные характеристики плазмы с приемлемой точностью определяются небольшим числом рассчитываемых параметров. [8]
В обзоре описан класс слетеровских моделей плазмы в приближении среднего иона ( слетеровские МСИ), в котором использовано сокращенное описание как кинетических процессов, так и атомных данных. Для локального термодинамического равновесия ( ЛТР) вывод уравнений слетеровских МСИ, как и всех кванто-во-статистических моделей плазмы, основан на теории функционала плотности. В условиях нарушения ЛТР уравнения МСИ выведены в диффузионном приближении из детальных уравнений химической радиаци-онно-столкновительной модели кинетики ( РСМ) для населенностей уровней ионов и переноса излучения. В этом приближении описание кинетических параметров плазмы в случае ЛТР совпадает с описанием в квазитермодинамической теории флуктуации. Для области экстремальных состояний вещества и сильно неидеальной плазмы в слетеровских МСИ используется простейший учет эффектов ионизации давлением в модели ионной сферы, близкий к квазиклассической ячеечной модели Томаса-Ферми. [9]
Зондирование плазмы СВЧ основано на модели плазмы как макроскопич. [10]
Используя эту дополнительность, можно сформулировать модель плазмы как совокупность частиц 1 с концентрацией гг, взаимодействующих друг с другом с потенциалом Vi, и среды, рассматриваемой в поляризационном приближении. [11]
Уже было сделано несколько предварительных обсуждений моделей плазмы. [12]
Исследование данного типа фазовой диаграммы в безассоциативных масс-асимметричных моделях плазмы имеет то преимущество, что вариация параметра Z ( в пределах Z Z позволяет проследить за эволюцией основных факторов, присущих переходу газ-жидкость в системах кулоновских частиц, и в частности, качественно присущих переходам газ-жидкость в металлах. [14]
В области повышенной неидеальности Г 1 часто используются различные экстраполяцион-ные модели плазмы. [15]
Страницы: 1 2