Модель - вещество
Cтраница 1
Модель вещества состояла из трех зон: одной валентной зоны и двух зон проводимости. Все зоны характеризуются изотропной массой и параболическим законом дисперсии. Более высокая зона проводимости рассматривалась как промежуточная, и из всей суммы (16.3) вычислялось только первое слагаемое в фигурных скобках. [1]
Мы рассматриваем фильтр лишь как модель вещества с малыми путями диффузии. Фильтры были разработаны для других целей, н в отношении ряда свойств ( стабильность, механические свойства, влагоемкость и др.) они не удовлетворяют возникающим в хроматографии требованиям. Однако решение задачи высокоскоростной эффективной хроматографии должно быть связано с применением материалов такого типа. [2]
В основу молекулярно-статистической теории макроскопических положена модель вещества как механической системы, где час-в пустоте, а силы взаимодействия между частицами по - Таким образом, речь идет, естественно, о недиссипатив-ной системе. Задачей является как раз создание механической теории теплоты. [3]
В основу молекулярно-статистической теории макроскопических систем положена модель вещества как механической системы, где частицы движутся в пустоте, а силы взаимодействия между частицами потенциальны. Таким образом, речь идет, естественно, о недиссипа-тивной системе. Задачей является как раз создание механической теории тепла. [4]
В физике высоких плотностей энергии при построении моделей вещества стартуют с области экстремальных плазменных состояний, для которой классическими моделями являются кванто-во-статистические модели среднего иона ( КМСИ), основанные на приближении самосогласованного среднего поля. [5]
Приведенные критерии и определения взяты из области разработки квантово-химических моделей вещества, но они имеют общее значение. В данном обзоре мы касаемся только одного аспекта проблемы разработки моделей РГД и НРГД - связанного с формулировкой упрощенных физических моделей кинетики плазмы, которые облегчают лишь три из отмеченных этапов: этап целевой точности, этап формулировки модели с достаточно широкими свойствами общности и полноты и, частично, этап реализации. При этом мы изложим физические аспекты этих моделей и используемые приближения при их формулировке, не обсуждая вопросов реализации моделей в компьютерных кодах. [6]
 |
Изотерма и адиабата гипотетического вещества.| Цикл тепловой машины с рабочим телом из гипотетического вещества. [7] |
Может показаться, что такой ход адиабаты противоречит описанной выше модели гипотетического вещества, у которого при адиабатическом расширении температура сначала возрастает, а затем уменьшается. Ведь на рис. 18.1 В соответствии с рассмотренной моделью при одном и том же объеме более высоким температурам соответствуют меньшие давления. Напомним, однако, что речь идет не об идеальном газе, а о гипотетическом веществе, уравнение состояния которого может быть очень сложным. [8]
 |
Изотерма и адиабата гипотетического вещества.| Цикл тепловой машины с рабочим телом из гипотетического вещества. [9] |
Может показаться, что такой ход адиабаты противоречит описанной выше модели гипотетического вещества, у которого при адиабатическом расширении температура сначала возрастает, а затем уменьшается. Ведь на рис. 18.1 в соответствии с рассмотренной моделью при одном и том же объеме более высоким температурам соответствуют меньшие давления. Напомним, однако, что речь идет не об идеальном газе, а о гипотетическом веществе, уравнение состояния которого может быть очень сложным. [10]
Полученное выше выражение для е ( ю) характерно для одно-резонансной осцилляторной модели вещества, в которой предполагается, что собственные частоты всех электронов одинаковы и равны сос. На самом же деле это не так, тем более что нужно учитывать еще и колебания ионов, собственные частоты которых обычно лежат в инфракрасной области. [11]
Разделы физики ( и примыкающие разделы химии), исходящие из модели вещества как среды, параметры которых меняются непрерывно, объединяют названием физика сплошных сред. [12]
Так же как и в предыдущей главе, при изложении статистического метода в качестве модели вещества, на которой будет иллюстрироваться термодинамический метод, берется модель идеального газа, однако сам по себе метод, изученный на этой простейшей модели, применим и к другим моделям конкретных веществ, как и в случае статистического метода. [13]
Существует и другое деление статистической физики - на классическую и квантовую в зависимости от характера выбираемой модели вещества. [14]
Приведенное в обзоре сравнение расчетов термодинамических ( УРС) и кинетических ( спектральные пробеги излучения) величин в горячей многозарядной плазме по слетеровским МСИ и более сложным квантово-статистическим моделям вещества иллюстрирует удовлетворительное согласие этих характеристик, вполне достаточное для практических каждодневных исследований широкого класса задач РГД и НРГД. Для количественного определения области применимости и точности неравновесных слетеровских МСИ необходимо дальнейшее развитие теории неравновесной неидеальной плазмы и сравнение неравновесных характеристик плазмы с экспериментами и расчетами по более точным моделям. [15]
Страницы: 1 2