Модель - жесткий стержень
Cтраница 1
Модель жесткого стержня позволяет оценить только распределение малых ионов относительно полииона. Она реальна для нек-рых биополимеров, напр, нативной ДНК или полипентидов в конформации а-спирали. [1]
Модель жесткого стержня позволяет оценить только распределение малых ионов относительно полииона. Она реальна для нек-рых биополимеров, напр, нативной ДНК или полипептидов в конформации ос-спирали. [2]
Однако модель жесткого стержня не может предсказать изменения размеров и формы линейной цепочки полииона при изменении внешних условий. [3]
Значение m оо соответствует модели жесткого стержня. Однако, как указывают Хоффман с соавторами, трудно согласиться с тем, что в этих веществах молекулярные процессы идентичны. [5]
Пунктирные линии, расположенные ниже ( те 40 и то 30), соответствуют модели жесткого стержня, учитывающей скручивание цепей. Аналогично нижняя кривая соответствует уравнению Тмакс 333 ( 2) / ( 18 га), а линии m 40 и m 30 учитывают эффект скручивания цепей. [7]
Приведенные данные наглядно свидетельствуют о возможных затруднениях при интерпретации. Действительно, гидродинамические свойства этих цепных молекул в исследованном интервале L могут быть описаны моделью жесткого стержня. [9]
Обычно используют сферические или цепные модели макроионов, что означает применимость соответствующих теорий к определенным группам полиэлектролитов. При расчете потенциала в сферических моделях предполагают равномерное непрерывное распределение заряда или по поверхности, или в объеме сферы. В моделях жесткого стержня макроион рассматривают в виде цилиндра с зарядами, размазанными по поверхности или в объеме, или с дискретными равноудаленными зарядами. Предложены теории, в основе которых лежит модель случайно свернутой цепи с нанесенными на нее дискретными зарядами. Вокруг каждого фиксированного заряда создается ионная атмосфера, подобная существующей в растворе низкомолекулярного электролита с ионной силой, соответствующей концентрации подвижных ионов. Для потенциала электростатического поля используется предельный закон Дебая - Гюккеля. [10]
Это положение И. М. Лифшица является дальнейшим уточнением теории. Однако, насколько нам известно, несмотря па имевшиеся попытки, теория И. М. Лифшица количественно подтверждена не была. По-видимому, модель жесткого стержня и пластины плохо соответствуют реальной действительности. [11]
При L 5 А необходимо уже принимать во внимание гидродинамическое взаимодействие в анизодиаметричных цепных молекулах. При этом для L - - 10 А ( нормальные алканы) учет гидродинамического взаимодействия уменьшает величину / 0 в 3 - 4 раза. Для такой жесткой цепи, как олигофенилены, модель жесткого стержня хорошо описывает экспериментальные данные в широком интервале L. Интересно отметить, что для спиртов и амидов d - 4 А, а для нормальных алканов d - 1 А, хотя геометрические поперечники цепи практически не различаются. [12]
Они включают расчет потенциала электростатического поля макроиона, имеющего заранее заданную конформацию. Обычно используют сферические или цепные модели макроионов, что означает применимость соответствующих теорий к определенным группам полиэлектролитов. При расчете потенциала в сферических моделях предполагают равномерное непрерывное распределение заряда или по поверхности, или в объеме сферы. В моделях жесткого стержня макроион рассматривают в виде цилиндра с зарядами, размазанными по поверхности или в объеме, или с дискретными равноудаленными зарядами. Предложены теории, в основе которых лежит модель случайно свернутой цепи с нанесенными на нее дискретными зарядами. [13]
Страницы: 1