Модель - черное тело
Cтраница 2
При измерении высоких температур возможны такие ситуации, когда либо невозможно создать модель черного тела, либо когда исследователь не имеет возможности оценить, насколько точно соблюдаются условия создания черного тела. Чтобы контролировать надежность температурных измерений в этих случаях, обычно сравнивают измеренное значение температуры испытываемого образца, претерпевающего какое-то фазовое превращение, с известными литературными данными по этим фазовым превращениям. Очень удобно для этих целей пользоваться вторичными постоянными точками, которые даются [4] в дополнение к первичным постоянным точкам на МПТШ. [16]
Наиболее широко применяемым методом при исследовании испускательной способности металлов является методика, состоящая в осуществлении модели черного тела из исследуемого материала. [17]
Применение этого метода для неметаллических материалов встречается с серьезными затруднениями в силу необходимости учета радиального градиента температуры в модели черного тела. [18]
Основную погрешность и вариацию показаний ФЭП с пределами измерения 600 - 1100 С можно определять сравнением показаний поверяемого прибора с температурой модели черного тела по методике, изложенной в § 5.7. Для ФЭП с пределами измерения выше 800 С основную погрешность и вариацию находят сравнением показаний пирометра с данными градуировки образцовой температурной лампы. [19]
При определении температуры ампулы к показаниям оптического пирометра вводят две поправки: на коэффициент поглощения поворотной призмы и на отличие коэффициента излучения модели черного тела от единицы. [20]
В соответствии с уравнением ( 2) образец из исследуемого металла представляет собой нагреваемый током длинный полый цилиндр с отверстием в боковой стенке, которое служит моделью черного тела. Излучение поверхности образца и отверстия с помощью оптической системы направляется во входную щель монохроматора; за выходной щелью помещается приемник излучения - фотоумножитель типа ФЭУ-17А. [21]
 |
Схема поверки радиационного пирометра. [22] |
ОСУ-40 / 05; автотрансформатор, например, типа АОСК-25 / 0 5, обеспечивающий плавное регулирование напряжения ( с максимальным рабочим током 120 а при напряжении 220 в); излучатель - модель черного тела; трехполюсный переключатель; держатель, позволяющий устанавливать перед излучателем поочередно поверяемый телескоп или оптический пирометр. [23]
Единица силы света - кандела по последнему определению, данному XVI Генеральной конференцией по мерам, и весам в 1979 г., воспроизводится в НПО ВНИИОФИ государственным первичным эталоном, утвержденным в 1983 г. Основу эталона составляет модель черного тела при температуре 2700 К. Излучение черного тела при такой температуре мало, отличается по своему спектральному составу от излучения ламп накаливания, широко используемых в качестве источников света. Это облегчает аттестацию последних в качестве вторичных эталонов. [24]
Единица силы света - кандела по последнему определению, данному XVI Генеральной конференцией по мерам ( и весам в 1979 г., воспроизводится в НПО ВНИИОФИ государственным первичным эталоном, утвержденным в 1983 г. Основу эталона составляет модель черного тела при температуре 2700 К. Излучение черного тела при такой температуре мало отличается по своему спектральному составу от излучения ламп накаливания, широко используемых в качестве источников света. Это облегчает аттестацию последних в качестве вторичных эталонов. [25]
Тело, для которого ал 1 во всем спектральном интервале, называется абсолютно черным телом. Моделью черного тела может служить замкнутая полость с небольшим отверстием; почти все лучи, попадающие в полость через отверстие, в результате многократных отражений от внутренних стенок оказываются поглощенными. Тело, У которого ал const 1, называют серым. [26]
Моделью, наиболее приближающейся по своим свойствам к абсолютно черному телу, является полое непрозрачное тело с малым отверстием, все участки поверхности которого имеют одну и ту же температуру. Для такой модели черного тела коэффициент поглощения можно принять равным единице, так как энергия луча, попадающего в малое отверстие полого тела, практически полностью поглощается внутри последнего вследствие многократных отражений от внутренней поверхности. [27]
В § 82 мы видели, что искусственное построение модели абсолютно черного тела позволяет изучать экспериментальным путем свойства равновесного излучения и, в частности, - исследовать распределение энергии в спектре этого излучения. Для практического осуществления модели черного тела необходимо обеспечить возможность равномерного нагревания стенок полости и выход излучения наружу через малое отверстие. На рис. 131, а изображено черное тело, впервые построенное Лум-мером и Прингсгеймом. Оно представляет собою металлический сосуд с двойными стенками. [28]
Предельным случаем оптической модели является модель черного тела, согласно которой ядро поглощает все попавшие на него частицы. Для нейтронов упругое рассеяние в модели черного тела является чисто дифракционным ( см. гл. Реальные параметры оптического гамильтониана (4.59) свидетельствуют о том, что ядро является полупрозрачным. Полупрозрачность ядра подтверждается также осцилля-циями сечений поглощения ( рис. 2.16) в зависимости от энергии. Эти осцилляции в оптической модели возникают вследствие интерференции налетающей и рассеянной ядром волн. Полу прозрачность ядра означает, что влетевший в ядро нуклон не сразу образует составное ядро, а в течение некоторого времени, большего R / v, где v - скорость частицы в ядре, двигается, сохраняя некоторую обособленность от остальных нуклонов ядра. [29]
 |
Зависимость теплоемкости исследованных тугоплавких металлов от отношения Т / Тпл. [30] |
Страницы: 1 2 3 4