Cтраница 1
Модель Томсона позволяет оценить коэффициент рекомбинации в случае, когда связанное состояние заряженных частиц образуется в результате однократного соударения этих частиц с третьей частицей. [1]
Модель Томсона весьма полезна, ибо позволяет простым способом оценить величину коэффициента рекомбинации и определить его зависимость от параметров плазмы. Томсона для данного случая взаимодействия рекомбинирующих частиц оставляет неопределенной лишь одну константу и имеет весьма простой физический смысл. [2]
Модель Томсона вполне соответствовала классической теории Лоренца, согласно которой атомы должны были представлять собой гармонические осцилляторы. [3]
Модель Томсона ( 1904) - это положительно заряженная сферическая частица, внутри которой распределены электроны. Модель Резерфорда ( 1911) - планетарная ( ядерная) модель строения атома. [4]
Модель Томсона была построена так, чтобы можно было объяснить наблюдаемое на опыте испускание возбужденными невзаимодействующими между собой атомами почти монохроматического света. [5]
Модель Томсона и другие охарактеризованные нами модели имели общие недостатки, обусловленные отсутствием данных относительно общего числа электронов в атомах, неясностью вопроса о носителе положительного заряда и отсутствием каких-либо экспериментальных подтверждений их справедливости. [6]
Модель Томсона просуществовала недолго, так как она противоречила результатам опытов Резерфорда с сотрудниками по рассеянию а-частиц тонкими металлическими фольгами. Если на тонкую фольгу падает коллимированный пучок а-частиц, то по прохождении фольги некоторая часть а-частиц оказывается отклоненной от первоначального направления. Отклонение, по-видимому, обусловлено электростатическим взаимодействием между положительно заряженной а-ча-стицей и положительно и отрицательно заряженными структурными элементами атомов рассеивающей фольги. При прохождении а-частицы через атом Томсона отклонение, очевидно, не может быть значительным вследствие диффузного распределения зарядов в рассеивающем атоме. [7]
Согласно модели Томсона ( задача 4.38) при тройной рекомбинации образуются в основном связанные состояния рекомбинирующих частиц с энергией порядка температуры системы. Поэтому константа скорости тройного захвата зависит только от параметров Т, т, С. При этом мы считаем, что закон взаимодействия частиц, которые образуют связанное состояние, и закон взаимодействия одной из них с третьей частицей, которой отдается излишек энергии, одинаков. Поскольку скорость процесса определяется приведенной массой каждой из пары взаимодействующих частиц, то результат не будет зависеть от массы частицы А, если она значительно превышает величину т - массу частицы В. [8]
Согласно модели Томсона, атом водорода представляет собой равномерно заряженный положительным электричеством шар, в центре которого находится электрон. В целом атом нейтрален. [9]
Наиболее интересной классической моделью оказалась модель Томсона, согласно которой положительный заряд атома должен равномерно заполнять весь атом, а внутри него находятся практически точечные отрицательные заряды - электроны. [10]
Описанный метод рассмотрения тройной рекомбинации частиц носит название модели Томсона. Модель Томсона применима в случае, если приведенная масса заряженных частиц и масса частицы третьего сорта одного порядка. При этом за каждое сильное столкновение частица третьего сорта обменивается с заряженными частицами энергией порядка Т, так что в этом случае величина а в формуле (4.46) оказывается порядка сечения упругого соударения частицы третьего сорта с заряженными частицами. [11]
Таким образом, доказано, что нельзя пользоваться моделью Томсона ( положительная сфера имеет размеры атома) и надо представлять себе атом, содержащий Z электронов, как систему зарядов, в центре которой находится положительно заряженное ядро с зарядом Ze, а вокруг ядра расположены электроны, распределенные по всему объему, занимаемому атомом. Лучше сказать, что размерами атома мы считаем размеры области, где расположены принадлежащие атому электроны. Поэтому необходимо предположить, что электроны движутся вокруг центрального ядра наподобие планет Солнечной системы, описывая около него замкнутые траектории. Так возникла ядерная модель атома Резерфорда, сохранившая свое значение и до настоящего времени, хотя в рамках современных представлений мы не можем говорить столь определенно ни о локализации зарядов, ни об их траекториях. [12]
Несмотря на указанные недостатки, ученые продолжали пользоваться моделью Томсона для объяснения накапливающихся опытных данных ( более того, и сам Резерфорд, предложивший впоследствии свою модель строения атома, пользовался моделью Томсона до тех пар, пока полученные им опытные данные не заставили его отказаться от модели Томсона. [13]
При анализе процессов релаксации и ползучести широкое распространение получили модели Томсона, Максвелла и Ишлинского, представляющие собой столбики, сопротивляющиеся сжатию благодаря наличию в них цилиндра, пружин и поршня, двигающегося в вязкой среде. [14]
Беда, однако, в том, что если в модели Томсона электрон совершает колебания лишь, когда действует внешнее возбуждение, а в невозбужденном атоме покоится, находясь в центре атома, то в случае планетарной модели упомянутые выше взаимно перпендикулярные колебания должны совершаться постоянно. А это означает, что атом должен постоянно испускать излучение. Непрерывно теряя энергию на излучение, электрон будет по спирали приближаться к ядру и в конце концов упадет на него. Таким образом по законам классической электродинамики, атом вообще не мог бы сколь-либо долго существовать. При этом за время своего короткого существования он должен был бы непрерывно испускать излучение с непрерывно изменяющейся частотой. [15]