Модель - частица
Cтраница 2
То, что модели частиц катализатора могут иметь такой характер, было в действительности понято даже раньше, когда вычисление факторов эффективности, проведенное Карберри ( 1961 г.), Тинклером и Метцнером ( 1961 г.), а также Вейзом и Хиксом ( 1962 г.), дало множественные решения для некоторых областей значений модуля Тиле. [16]
Используемые на практике модели частиц можно классифицировать по виду сеточного ядра R. Заряд каждой частицы, находящейся в ячейке Sk, окружающей узел сетки rfc, приписывается этому узлу. Плотность заряда / jfc в узле ( для определенности взят двумерный случай) получается делением суммарного заряда частиц, попавших в ячейку S k, на площадь этой ячейки. [17]
Этот вывод был продемонстрирован явно на модели обобщенной рэлеевской частицы в работе: J. [18]
Открытие этой частицы послужило подтверждением предложенной ранее модели частиц из четырех кварков. В состав обычных ( неочарованных) частиц ( мезонов и барио-нов) с-кварк не входит. [19]
Поскольку этот результат полностью основывается на уравнениях модели частицы катализатора, он одинаково применим как для адиабатических, так и для неадиабатических систем. Численное интегрирование, проведенное Лью и Амундсеном ( 1963 г.), показывает, что данное предположение остается справедливым, если к уравнениям промежуточной фазы добавить члены, учитывающие продольные эффекты. Необходимо заметить, что трубчатые реакторы с продольным перемешиванием без насадки могут иметь множество решений. [20]
Поскольку этот результат полностью основывается на уравнениях модели частицы катализатора, он одинаково применим как для адиабатических, так и для неадиабатических систем. Численное интегрирование, проведенное Лью и Амундсеном ( 1963 г.), показывает, что данное предположение остается справедливым, если к уравнениям промежуточной фазы добавить члены, учитывающие продоль ные эффекты. Необходимо заметить, что трубчатые реакторы с продольным перемешиванием без насадки могут иметь множество решений. [21]
Для описания процесса взаимодействия частицы со средой применима модель частицы с невзаимодействующим ядром. [22]
Если рассматривать невозбужденное ядро в основном состоянии, по модели цезависимых частиц, то нижние энергетические уровни его должны быть полностью заполнены, и согласно принципу Паули на эти уровни нельзя поместить другие идентичные частицы. При движении нуклона в ядре и столкновении его с другими нуклонами должно происходить перераспределение. [23]
Второй член ряда ( 8) является не зависящей от модели частицы силой ра-диац. [24]
При анализе процесса горения серы и разработке математической модели используют модель частицы с невзаимодействующим ядром без учета образования зольной оболочки ( см. разд. [25]
Второй член ряда ( У) представляет не зависящую от модели частиц силу радиац. [26]
Резюмируя, можно сказать, что сжимаемость системы хорошо описывается моделью частиц, жесткие ядра которых отталкиваются друг от друга, но для них имеются также близкодействующие силы притяжения. [27]
Открытие г з - и - частиц послужило подтверждением предложенной ранее модели частиц из четырех кварков. [28]
Тем не менее, многочисленные доказательства свидетельствуют о том, что модель частицы с невзаимодействующим ядром значительно точнее отражает действительную картину явления, чем квазигомогенная модель. Простое наблюдение за процессом горения угля, дров, брикетов, а также туго свернутого рулона дает представление о модели частицы с невзаимодействующим ядром. [29]
 |
Влияние анизометричности частиц на зависимость эффективной вязкости суспензий от концентрации. Прямые соответ.| Зависимость характеристической. [30] |
Страницы: 1 2 3 4